Альтернативная оптика: Тюнинг оптики. Альтернативная оптика купить в Москве

Содержание

Альтернативная оптика – стоит ли применять? + Видео

1 Классификация внешней автомобильной светотехники

Условно автомобильные внешние световые приборы можно классифицировать по месту расположения.

Передние:

  • фары ближнего света;
  • фары дальнего света;
  • противотуманные фары;
  • передние габаритные фонари;
  • передние указатели поворотов.

Передняя альтернативная оптика

Похожие статьи

Задние:

  • задние габаритные фонари;
  • стоп-сигналы;
  • дополнительный центральный стоп-сигнал;
  • задние указатели поворотов;
  • фара заднего хода;
  • задние противотуманные фонари;
  • подсветка номерного знака.

Задние световые приборы

По бокам автомобиля могут устанавливаться повторители сигналов поворота. Сбоку на специальных кронштейнах могут устанавливаться в качестве альтернативных источников света фары-искатели.

На внедорожниках для повышения дальности освещения дополнительные фары могут быть установлены над крышей автомобиля на балке специальной конструкции (так называемая в народе «люстра»).

2 Преимущества альтернативной оптики

С помощью альтернативной оптики можно не только коренным образом изменить дизайн автомобиля, но и добиться существенного улучшения характеристик внешних световых приборов.

При отсутствии штатных противотуманных фар можно установить альтернативные вместе с основными фарами головного освещения. Противотуманки также устанавливаются в виде дополнительной опции. Установка такого дополнительного источника света намного улучшит освещенность дороги в условиях непогоды.

Вместо рефлекторной оптики, как альтернативу, можно установить прожекторную, в которой применяются линзы. Такая оптика имеет направленный пучок света, хорошо освещает обочину и не слепит водителей встречного транспорта.

Фары с линзами

Широкое распространение получила замена галогенных ламп на ксеноновые. Ксеноновая лампа, в сравнении с галогенной:

  • ярче;
  • экономичней;
  • надежней;
  • долговечней.

Большой популярностью у потребителей пользуются фары в стиле «ангельские глазки». Свое название они получили из-за применения технологии равномерного свечения колец. Накладки на автомобильные фары, так называемые реснички, не только улучшают внешний вид всего автомобиля, но и частично защищают световой прибор от попаданий мелких камешков и посторонних предметов.

Ангельские глазки

Если передняя оптика в основном предназначена для того, чтобы «лучше видеть», то задняя оптика — для того, чтобы «лучше видели». Применение в альтернативной оптике светодиодов существенно расширило дизайнерские возможности тюнинга. Особенно часто подвержены переработке с помощью LED-технологии задние световые приборы. Стоп-сигналы и габаритные огни хорошо видны как в дневное время, так и в условиях плохой видимости. Светодиодная техника экономичная, простая в установке, имеет привлекательный вид. Светодиодные полосы элегантно подчеркивают обводы основных фар и отлично вписываются в общий тюнинг автомобиля.

К достоинствам альтернативной светотехники относится еще и то, что она легко устанавливается вместо стандартной. Для замены штатной оптики на альтернативную не требуется специального инструмента и приспособлений.

3 Применять или не применять альтернативную оптику

Каждый решает сам.

Альтернативную оптику нельзя отнести к дорогостоящей части тюнинга автомобиля.

Без особых затрат можно получить не только эксклюзивный дизайн авто, но и качественно лучший свет. Тюнинг светового оборудования личного транспорта — это завершающий мазок в общую картину внешнего вида любимого авто. Если к этому портрету добавить еще подсветку днища и дисков, то такой автомобиль, конечно же, будет выделяться и привлекать к себе внимание.

фары, фонари и другая альтернативная оптика


Автомобильная оптика бренда DEPO является продукцией популярной тайваньской компании. На сегодня она считается одним из лучших изготовителей фар для азиатских, европейских и американских автомобилей. Это краткое название фирмы, которое происходит от Deer Port – известнейшего порта, расположенного в центре западного побережья Тайваня. Благодаря ряду преимущественных свойств, продукция компании заслужила положительную репутацию среди автолюбителей со всего мира.

 


 

«Непрерывный прогресс и развитие»

Торговый знак DEPO выполнен в зелено-голубом цвете, что служит символом стремления к непрерывному прогрессу и развитию. Отвечая на потребности и пожелания современных пользователей, компания предлагает сбалансированное сочетание цены и качества. Это позволило привлечь наиболее взыскательных клиентов, ставших приверженцами тайваньского бренда.

Производством автомобильной оптики фирма занимается уже более четверти века и реализует свои товары в более чем 150 странах мира. На рынке их изделия пользуются высоким спросом, поскольку стандарты производства отличаются высоким уровнем. Автооптика бренда, которая поступает на рынок России, обязательно проходит сертификации, в соответствии с ГОСТ-Р в «НАМИ».

Среди реализуемой продукции DEPO покупатели найдут:

  • фары головного света;
  • противотуманные фары;
  • указатели поворота;
  • задние фонари;
  • габаритные огни;
  • рамки фары;
  • декоративные огни;
  • подсветки панели и спидометра;
  • подсветки номера.

Изделия аналогичны оригинальным деталям, но сохраняют на стекле товара фирменный логотип. Некоторые автомобилисты относятся к неоригинальным запчастям с подозрением. Тем не менее, их качество может быть высоким, если Вы приобретаете сертифицированную продукцию надежного и проверенного бренда.

Их основное различие заключается в том, что оригинальные комплектующие изготавливают на заводах концерна, тогда как неоригинальные детали производят независимые компании, как правило, специализирующиеся на выпуске запчастей определенной группы. Стоит отметить, что оригинальные комплектующие по своему ресурсу являются выше аналогов, однако стоят дороже. Цена на изделия неоригинальные ниже, а срок из службы, как правило, короче. Однако это наблюдается не всегда, при этом они являются качественным аналогом оригинала.

Единственный параметр, по которому можно отличить продукцию тайваньского бренда от оригинальных позиций – фирменный логотип.

На современном этапе развития компания внедряет в производство новейшие технологии, которые позволяют ей поддерживать наиболее высокий уровень качества продукции и постоянно расширять свой ассортимент. Тайваньские изделия отлично зарекомендовали себя среди российских автовладельцев. Высокий спрос обусловлен двумя основными факторами.

  • Это узкоспециализированное производство изготовителя DEPO, которое позволяет наилучшим образом оптимизировать все технологические процессы и существенно снизить затраты. Научные подразделения компании занимаются разработкой и внедрением высоких технологий в области производства оптики для автомобилей.
  • Компания имеет большой рынок сбыта по всему миру. Это дает ей возможность осуществлять сбалансированную ценовую политику.

 

Автозапчасти DEPO в «Кореане»

В компании «Кореана» Вы всегда можете приобрести автомобильную оптику известного тайваньского бренда. На сегодня под брендом DEPO предприятие выпускает изделия для крупнейших в мире автомобилестроительных компаний, поставляя на их конвейеры высококачественную продукцию. Ежедневно на заводах фирмы производят 14 тысяч комплектов готовых изделий.
В каталогах «Кореаны» покупатели всегда найдут большой ассортимент тайваньской автооптики для таких марок, как Hyundai, KIA, Daewoo, Ssang Yong, Chevrolet. У нас представлена разнообразная продукция DEPO, которую владельцы корейских авто, смогут купить по выгодной цене. Одно из основных отличий нашей компании – реализация запчастей с минимальной наценкой, что делает наши цены очень привлекательными. При покупке в Интернет-магазине «Кореаны» Вы можете получить товары с доставкой в любой регион России.

Также в онлайн-каталоге Вы можете узнать о наличии противотуманных фар, габаритных огней, задних фонарей и любой другой автооптики тайваньского бренда.
Хотим обратить Ваше внимание, что для крупных и мелких оптовых покупателей мы предлагаем отличные условия сотрудничества. Помимо этого, в компании действует дисконтная программа, которая позволяет платить меньше при увеличении Ваших покупок. При необходимости клиенты могут обратиться к нашим online консультантам за помощью.

Купить оптику DEPO можно в нашем интернет-магазине

Виды передних фар: Разъяснение

Разновидности передней автомобильной оптики.

 

Есть много неправильных представлений у автомобилистов, когда дело доходит до передних фар машины. Учитывая тот факт, что фары являются одной из самых важных особенностей в машине, многие из нас (вас) водителей думают, что слухов и дезинформации о передней оптике автомобилей не существует и впринципе не может быть. Ведь казалось бы, что здесь особенного, вся автомобильная передняя оптика имеет достаточно простую и понятную всем нам конструкцию. Но не торопитесь делать предположения и выводы, так как в автопромышленности существует множество разных видов конструкций передних фар, что часто вызывает путаницу у автомобилистов. В сегодняшней нашей статье мы хотим прояснить а заодно и объяснить всем заблуждающимся водителям, что передние автомобильные фары в наше с вами время бывают разного вида и различной конструкции с которыми вы уважаемые водители могли в жизни еще не встречаться.

 

И так друзья, приступим, мы разделили нашу статью на три части: 

 

— Корпус и конструкция передних фар.

 

— Сами лампы.

 

— Другая соответствующая информация (Разное).

 

РАЗДЕЛ 1. Корпус и конструкция передних фар 

Корпус фары — это та часть оптики внутри которой установлена лампа освещения. Как вы все знаете на современном рынке автомашин существует множественное число разных ламп освещения, начиная от обычной галогеновой лампы и заканчивая теми же новыми лазерными технологиями. От того, какая лампа освещения стоит в передней оптике автомобиля зависит и сама конструкция корпуса этой автофары. 

 

Отражатель

 

Фары с отражателями, что установливаются сегодня в корпусе передней оптики, являются самыми распространёнными у всех автопромышленников. Хотя в настоящий момент наблюдается определенная тенденция по замещению фар с отражателями на линзованную оптику. Мы не собираемся утомлять вас друзья научной философией и объяснять в данной статье о том, как работает автомобильная фара. Если сказать об этом кратко, то все выглядит так,- внутри фары рядом с отражателем, как правило, установлена лампа освещения свет которой излучает сама фара и который отражается от хромированной краски, что нанесена на этот отражатель. В итоге свет лампы при отражении от хромированной поверхности выходит конкретно на дорогу.

 

Смотрите также: Американец сравнил три вида фар в практическом соревновании: Галогенные, Ксеноновые и Светодиодные

 

Как правило, галогеновая автомобильная лампа имеет также небольшой участок хрома или защитного покрытия из другого материала (как правило, размещен на переднем торце лампы), который препятствует попаданию прямых лучей света в глаза водителей встречного транспорта. В итоге данная лампа излучает свет не сразу на дорогу, а попадает сначала в отражатель, который рассеивая лучи света отправляет их непосредственно на дорогу. 

 

Недавно нам казалось, что этот тип ламп в скором времени по-просту исчезнет из автопромышленности. Особенно после того, как на свет появились ксеноновые лампы. Но что в итоге, на сегодняшний момент эти галогеновые лампы для автомобилей по-прежнему являются и остаются самыми распространенными во всем автомобильном мире. 

 

Линза 

Автомобильные фары с линзами внутри в настоящий момент, постепенно отбирают популярность у оптики с отражателями. Напомним нашим читателям, что впервые эти линзованные фары появились и устанавливались на дорогих люксовых автомобилях. Но затем, по мере удешевления технологий, такая передняя линзованная оптика стала появляться и на обычных недорогих автотранспортных средствах.

 

Что же из себя представляет линзованная передняя оптика? Отвечаем. Как правило, этот вид фар вместо отражателей используют в себе так называемые линзы (это специальная оптическая колба, которая не отражает излучаемый свет от ламп на дорогу, а по сути, она с помощью проекции передает освещение на дорогу).

 

В настоящий момент существует уже огромное количество различных типов линз и конструкций таких линзованных передних фар. 

Но смысл работы данной линзованной оптики у всех одинаков. Что же такое линза в передней фаре и как она работает?

Дело в следующем, что эти лизнованные фары формируют пучок света для освещения дороги совершенно по-другому (т.е. по другому принципу) в отличие от обычной оптики с отражателями. 

Например, внутри этой линзы тоже имеется отражатель с хромированным покрытием, который отражает свет от лампы. Но в отличие от обычного отражателя структура линзованного отражателя создана именно таким образом, чтобы не направлять сам свет на дорогу, а собирать его в специальном месте внутри фары в пучок на специальной металлической пластине. Вот эта пластина по сути и собирает свет в единый пучок а далее перенаправляет его в линзу, которая в свою очередь и проецирует уже направленный пучок света непосредственно на дорогу. 

 

Как правило, такая линзовання фара обеспечивает превосходную светоотдачу с резкой линией среза и сфокусированным пучком света. 

 

РАЗДЕЛ 2. Лампы 

Как мы уже сказали, главным в любой фаре является сам источник света. Самым распространенными источниками света в автомобильных фарах на сегодня являются галогеновые лампы накаливания.

Галогеновая лампа представляет из себя вакуумную стеклянную колбу в которой содержится, как вы наверное догадались, газ двух галогенов (брома или йода) и специальная нить накаливания. Благодаря этому газу нить накаливания служит внутри колбы намного дольше. Также, благодаря этому галогеновому газу повышается и температура накаливания, что соответственно влияет на яркость такого свечения. 

 

Галогеновые лампы

 

Галогеновые лампы являются наиболее распространенным видом ламп накаливания в автопромышленности. В настоящий момент существует множество различных по конструкции галогеновых фар в зависимости от вида и типа использования отражателей и линз в передней автомобильной оптики. 

 

К нашему сожалению, свечение большинства автомобильных галогеновых ламп дает в своем принципе желтоватый оттенок. Так что обычные автомобильные фары, в которых установлены обычные галогеновые лампы выглядят довольно таки скучно. 

 

Ксеноновые лампы / HID лампы

 

HID — ксеноновые лампы накаливания, по меркам истории всей автопромышленности в целом они пришли в наш автомир относительно недавно, если сравненивать их с галогеновыми лампами. Ксеноновые лампы по технологии своей работы более сложные, чем обычные лампы накаливания. Соответственно, что этот вид ламп имеет и более сложную конструкцию.

 

Например, в ксеноновой лампе сама электрическая дуга находится в стеклянной кварцевой колбе заполненной газом (ксеноном). 

Ксеноновые лампы в отличие от галогеновых дают белый или голубоватый свет. В итоге своего свечение эти ксеноновые фары ближе всего к естественному дневному освещению.

 

В результате этого данный вид фар обеспечивает превосходную светоотдачу. Также, внешне свечение ксеноновой оптики выглядит можно сказать просто шикарно и стильно, чем свечение той же галогеновой оптики (фары). Но не все в нашем мире как вы понимаете, идеально. Ксеноновые лампы несмотря на то что их срок службы значительно превышает срок службы галогеновых ламп, со временем начинают тускнеть. То есть, яркость их свечения постепенно уменьшается. Также не стоит забывать и о том, что ксеноновые лампы стоят значительно дороже по сравнению с обычными лампами накаливания. Кроме того, для работы ксеноновых ламп требуется специальное дополнительное оборудование (блок-расжига и т.п.). 

 

Светодиодные лампы

 

Это новейший вид автомобильных фар. Стоит здесь сразу отметить, что еще совсем недавно светодиоды не применялись в качестве ближнего и дальнего освещения дороги. Первое время автопроизводители использовали эти светодиоды только вместо дневных ходовых огней (габаритные огни освещения), а также для освещения салона машины и подсветки всеразличных кнопок.  

 

И только недавно на авторынке стали появляться такие автомобили, где в фарах вместо галогенных или ксеноновых ламп стали применяться и использоваться светодиодные блок-лампы, которые установливаются прямо в линзованную оптику. 

 

Главное достоинство таких светодиодов в их минимальном энергопотреблении. А еще одним из главных преимуществ светодиодов является их долгий срок службы. 

Большинство светодиодных ламп дают белое свечение, которое также как и в ксеноновых лампах приближено к естественному дневному источнику свечения. 

 

Правда со временем эти светодиодные лампы могут тускнеть, что естественно сказывается на качестве их освещения. Главный минус светодиодных ламп — это их стоимость. Также, во многих современных автомобилях светодиодные лампы встроены в единую колбу или плату. Поэтому для замены даже одной такой лампы может понадобиться дорогостоящий ремонт непосредственно всей фары.

Ну а в некоторых случаях придется приобретать полностью новую оптику. Но так как светодиоды имеют очень долгий срок службы, то естественно, даже сегодня такое применение светодиодного освещения дороги считается экономически оправданным.

 

Лазеры (будущее)

 

В настоящий момент ряд автомобильных компаний уже начали эксперементировать и внедрять на некоторые дорогие модели своих машин новое поколение оптики, которое оснащается источником света основанного на инновационном применении лазеров.

 

Правда, пока эта лазерная оптика в автопромышленности остается еще достаточно большой редкостью и все из-за большой себестоимости изготовления подобной оптики. 

 

Так как-же все-таки устроена эта лазерная оптика? Отвечаем. На самом деле в этих лазерных фарах также применяются светодиоды, которые под воздействием лазера выдают более равномерное и более яркое свечение. Так, к примеру, световой поток обычных светодиодов составляет 100 люменов, когда как в лазерной оптике такие светодиоды выдают 170 люменов.

 

Главное преимущество лазерных фар в их энергопотреблении. Например, по сравнению со светодиодной автомобильной оптикой такие лазерные фары со светодиодами потребляют в два раза меньше энергии. 

 

Еще одно преимущество лазерных фар — это размер применяемых в них диодов. Например, один лазерный светодиод, размер которого в сто раз меньше обычного светодиода, выдает тот же  уровень свечения, что в конечном итоге позволяет автопроизводителям конкретно уменьшить размер самих фар без какой-либо потери качества освещения дороги.

 

К большому сожалению, в наши сегодняшние дни лазерные источники света в автопромышленности стоят очень и очень дорого. Так что в ближайшее время данная лазерная оптика не будет использоваться в автопромышленности массово. Но в будущем, а скорее всего скоро, лазерные фары постепенно вытеснят с рынка все традиционные источники освещения автомобилей.

 

РАЗДЕЛ 3. Другая важная информация / Разное 

 

Теперь, когда мы с вами рассмотрели все различные типы технологий передней автомобильной оптики, настало время поговорить о некоторых насущных возникающих вопросах. Так, например, давайте друзья узнаем с вами о том, можно ли использовать в галогеновых фарах ксеноновые лампы накаливания и наоборот? 

 

Как правило, для использования ксеноновых ламп передняя оптика должна быть оснащена конкретно линзой, которая проецирует свет на дорогу. Также ксеноновая оптика обязательно должна оснащаться корректором фар.

В основном в наши дни используется автоматический корректор фар, который сам изменяет угол наклона линзы с целью обезопасить встречных водителей от яркого дневного света ксеноновых фар. Их угол изменяется в зависимости от количества пассажиров находящихся внутри салона авто.  В том числе, все такие ксеноновые фары должны обязательно быть оборудованы омывателем оптики, поскольку ксеноновый источник света не совсем эффективен (или почти не эфективен) при грязных фарах. 

 

Смотрите также: Почему в автомобилях задние фонари красного цвета?

 

Что касаемо галогеновых ламп, то они в отличие от ксеноновых могут быть установлены прямо в линзованную оптику. А как же тогда светодиоды? Отвечаем. Так как светодиодные лампы имеют как правило, направленный источник света, то устанавливать их в фару с обычными отражателями  небезопасно, так как в этом случае эффективность освещения дороги ими будет низкой. Поэтому большинство автопроизводителей оснащает светодиодную оптику своих машин линзами, которые проецируют свет от светодиодов непосредственно на дорогу. Подробней об этом ниже:

 

Можно ли установить ксеноновые лампы в обычные фары с отражателями?

 

В принципе это возможно, но ничего хорошего из этого не выйдет. Во-первых, согласно Российского законодательства применение ксеноновых ламп в фарах с отражателями категорически запрещено, поскольку это создает опасность на дороге встречному транспорту с водителями, которые могут быть ослеплены таким ярким источником света ксеноновых ламп, который рассеивается отражателями фар.

 

 

В своем итоге, установив в фары с отражателями ксеноновые лампы Вы получите только внешнее красивое свечение, а вот само освещение дороги будет намного хуже, чем при использовании тех же галогенных ламп, поскольку для ксеноновых источников освещения необходима именно линзованная оптика. Кроме того, ксеноновые лампы, установленные в отражатель, отвратительно освещают дорогу в дождливую погоду. 

 

В том числе, хотим сразу здесь отметить, что ксеноновые лампы за короткий срок просто выжгут  хромированное напыление ваших отражателей. В конечном итоге, даже после последующей установки в оптику снова галогеновых ламп эти фары будут светить уже не так эффективно, как они светили прежде.

 

Какая следует ответственность за установку ксеноновых ламп в фары с отражателями?

[media=https://youtu.be/R9cFSHOQ6ok] 

Как мы уже выше сказали, установка ксеноновых источников света в автомобильные фары оборудованные отражателями под галогеновые лампы, по-просту — запрещена!

 

Так что, в соответствии с частью 3 статьи 12.5 КоАП РФ управление транспортным средством, на передней части которого установлены световые приборы с огнями красного цвета или световозвращающие приспособления красного цвета, а равно световые приборы, цвет огней и режим работы которых не соответствуют требованиям Основных положений по допуску транспортных средств к эксплуатации и обязанностей должностных лиц по обеспечению безопасности дорожного движения, влечет лишение водительских прав сроком от 6 месяцев до 1 года с конфискацией ксенонового оборудования и самих ламп. 

 

То есть, другими словами можно сказать, если вы незаконно установите на свою машину в фары ксеноновые лампы, которые не предназначены для данного вида источников света, то вас за это не оштрафуют, а сразу же лишат водительского удостоверения на предусмотренный законом срок, а после окончания такого срока лишения вам предстоит уже пересдать теоретический экзамен. Так что думайте и решайте сами. 

 

Можно ли установить светодиодные лампы в линзу ксеноновой фары?

 

Теоретически это возможно. Но придется тогда покупать и ставить либо Китайский вариант, который вряд порадует вас качеством освещения дороги и долговечностью, либо предстоит непосредственно разбирать саму фару и устанавливать в нее другую блок-линзу. В последнем варианте качество освещения действительно будет лучше и возможно даже эффективнее тех же ксеноновых источников света. Но опять же, если вы для этого купите качественные светодиодные лампы и саму блок-линзу под них, которая надо заметить стоит немаленьких денег. 

 

Что касаемо самого законодательства, то в настоящий момент прямого запрета на использования в обычных фарах светодиодных ламп ближнего и дальнего света нет. Также пока не существует и единых стандартов и ГОСТов, которые предписывали бы таковые правила установки и использования на транспортных средствах светодиодных источников ближнего и дальнего освещения.

 

В настоящий момент такие правила и стандарты только разрабатываются. Так что в ближайшем будущем, и скорее всего, все это произойдет точно также, как произошло и с ксеноновыми лампами. Вспомните друзья, что творилось на Российских дорогах еще каких-то 10 лет назад, когда каждый второй автомобиль был оснащен не заводским ксеноном (лампами). Сегодня наблюдается почти тажа самая картина.

 

С каждым днем на дороге становится все больше и больше автомобилей с установленными на них незаводскими светодиодными лампами ближнего и дальнего света, когда как большинство владельцев автомобилей, оснащенных фарами с обычными отражателями больше не используют ксеноновые источники освещения, опасаясь за это лишиться прав (правда многие уже поняли, что «колхозный» ксенон реально снижает безопасность на дороге).

 

Так что использовать в отражателях или в линзах под ксенон светодиодные лампы также опасно, как и «колхозный» применяемый ксенон, поскольку светодиодная лампа не будет освещать дорогу так эффективно в отражателе или в линзе, которая предназначена именно под ксеноновую лампу.

 

Помните друзья о том, что под сами светодиоды также нужен специальный прожектор (блок-линза со специальным оборудованием, который собирает свет от светодиодной лампы непосредственно в пучок и направляет его в линзу-стекло).

 

Что такое Би-Ксенон?

 

Термин Би-Ксенон означает, что автомобиль оснащен единой ксеноновой лампой, которая выполняет работу как источник ближнего света, так и как источник дальнего света. Это те автомашины, которые не оснащены Би-Ксеноновыми фарами и как правило оборудованы либо галогенными лампами, либо комбинированными источниками света (ближний свет- ксеноновые лампы, дальний свет- обычная галогенная лампа накаливания).

 

В самой автопромышленности сегодня распространены два вида Би-ксеноновых фар.

 

Первый вид использует в себе специальную шторку в линзе, которая расположена вне колбы ксеноновой лампы. В итоге при включении дальнего света эта шторка направляет источник света прямо в отражатель, который далее и отправляет уже свет в линзу в спектре свечения для дальнего света.

 

При втором виде Би-ксеноновых фар используется специальная Би-ксеноновая лампа, которая к напримеру, при включении дальнего света самостоятельно сдвигает колбу свечения лампы относительно самого отражателя встроенного в линзу. В итоге сам свет на дорогу проецируется в спектре уже ближнего освещения.

 

Какие фары лучше,- Галогеновые, Ксеноновые или Светодиодные?

В настоящий момент существует большие споры по этому поводу. Как говорится, сколько людей — столько и мнений. Но, тем не менее, сегодня уже точно известно, что галогеновые лампы не выдерживают никакой конкуренции в сравнении с ксеноновыми и светодиодными источниками искусственного света.

 

Смотрите также: Автомобильные фары будущего

 

Но это не говорит о том, что галогеновые лампы исчезнут из автопромышленности в ближайшем будущем. Дело все в том, что несмотря на существенное снижение себестоимости ксеноновой и светодиодной оптики галогеновые фары в настоящий момент остаются самыми дешевыми в мировой автопромышленности. Именно поэтому многие автопроизводители пока-что не собираются отказываться от их применения. 

 

В будущем же безусловно галогенные фары неизбежно должны исчезнуть из нашего автомира. Произойдет это тогда, когда себестоимость установки на новые автомобили ксеноновой или светодиодной оптики будет сопоставима с самими галогенными фарами. 

 

Сравнивая же ксеноновые и светодиодные лампы с другим источноком света, то конечно же светодиодная оптика имеет массу преимуществ перед ксеноновыми фарами. Но пока что ксеноновая оптика обходится автопроизводителям намного дороже ксеноновых фар. И это несмотря на то, что светодиодная оптика не нуждается в блоках розжига и в системе омывателя фар.

 

Да, безусловно, освещение светодиодных фар не намного эффективней той же ксеноновой оптики, но, тем не менее, в самом ближайшем будущем мы со своей стороны считаем, что светодиодное освещение потихоньку все-же будет появляться даже на недорогих автомобилях. А в конечном итоге через определенное время ксеноновая оптика также плавно и постепенно исчезнет из автопромышленности.  Так что друзья, добро пожаловать в новый век автомобильного освещения, который можно назвать эпохой светодиодов и лазерных технологий.

 

Скорее всего этот неизбежный переход на светодиоды даст производителям возможность разрабатывать электрические автомобили, в которых вопрос потребления электроэнергии стоит очень остро. Так например, эти светодиоды и лазерные источники освещения потребляют значительно меньше энергии, чем теже галогенные или ксеноновые лампы, и отсюда естественно, что развитие электрических автомобилей не может быть без разработок новых видов освещения с низким потреблением ими энергии.

 

Мы не раз уже публиковали материалы, которые позволяют нашим читателям сравнить различные технологии передней автомобильной оптики друг с другом, а также узнать для себя, какой вид автомобильных фар лучше. Вот уважаемые друзья список ссылок по которым Вы можете узнать по этой теме все более подробней:

 

Американец сравнил три вида фар в практическом соревновании,- Галогенные, Ксеноновые и Светодиодные.

 

Что будет, если заменить галогеновые лампы в фарах на светодиодные.

Альтернативная оптика для космических рентгеновских телескопов: от больших к малым

I.

ВВЕДЕНИЕ

Рентгеновская оптика является ключевым элементом космических рентгеновских телескопов, а также других рентгеновских приборов. Рентгеновские линзы скользящего падения представляют собой важный класс рентгеновской оптики. Большинство систем рентгеновского изображения падающего падения

(отражающих), используемых в космических приложениях, основаны на схеме Wolter 1 (или модифицированной). Но есть также другие конструкции и конфигурации, предлагаемые, используемые и рассматриваемые для будущего применения как в космосе, так и в лаборатории.Примером могут служить линзы Киркпатрика-Баэза (K-B), а также различные типы оптики Lobster-Eye (LE) и оптики MCP / Micropore. По аналогии с линзами Вольтера, рентгеновские лучи в большинстве случаев дважды отражаются в этих системах для создания фокальных изображений. Различные будущие проекты в области рентгеновской астрономии и астрофизики потребуют больших сегментов с множеством тонких оболочек или фольг. Примерами могут служить большие модули Киркпатрика-Баэса, а также большие модули рентгеновских телескопов Lobster-Eye в компоновке Шмидта.Для всех связанных космических проектов потребуются высококачественные и легкие сегментированные оболочки (изогнутые или плоские фольги) с высоким коэффициентом отражения рентгеновских лучей и превосходной механической стабильностью. Подход Multi Foil Optics (MFO) представляет собой многообещающую альтернативу для рентгенооптических модулей как LE, так и K-B. Для этих применений можно рассматривать несколько типов отражающих подложек, с акцентом на тонкие листы флоат-стекла и, в последнее время, на кремниевые пластины высокого качества. Это подтверждает важность разработок рентгеновской оптики сторонних производителей для будущего.В дополнение к этому, некоторые из этих элементов / телескопов для формирования рентгеновских изображений могут быть уменьшены в размерах, что делает их пригодными для использования на очень маленьких спутниках, в том числе на кубических спутниках. Некоторые из этих примеров будут представлены и обсуждены.

II.

KIRKPATRICK-BAEZ X-RAY OPTICS

Позвольте нам кратко представить и обсудить историю систем Киркпатрика-Баэза (K-B), особенно в космическом использовании. Первое двумерное рентгеновское изображение, когда-либо полученное в лаборатории, с отражением при скользящем падении wa, ориентированным под прямым углом к ​​первому, достигается точечный фокус.Это верно для лучей, параллельных центральной линии парабол. Чтобы увеличить площадь сбора, построена стопка парабол переноса.

Принимая во внимание, что в случае только одной системы с двумя пластинами может быть достигнута идеальная фокусировка для осевых лучей, это невозможно для конфигурации с несколькими пластинами, где фокус остается идеальным только вдоль проецируемого направления нормали к поверхности первичного элемента. . Точное решение для точки пересечения с фокальной плоскостью произвольного падающего луча дано в статье [3].Также был проведен подробный конфигурационный анализ многопластинчатой ​​системы Киркпатрика-Баэза [4].

Что касается космических приложений, отметим, что рентгеновская оптика Киркпатрика-Баэза (K-B) была фактически первой рентгеновской оптикой, предложенной для использования в астрономии. Несмотря на это, несмотря на некоторые соображения и планы, астрономические рентгеновские телескопы, которые до сих пор летали на спутниках, в основном использовали оптику типа Wolter 1. Лишь в нескольких исторических экспериментах по зондированию ракет использовались системы К-Б.Иная ситуация в лаборатории, где часто используются системы K-B, например. на синхротронах. Оптика K-B, несмотря на то, что она была предложена для этого приложения, никогда не использовалась в спутниковых экспериментах. Однако в прошлом он использовался в нескольких ракетных экспериментах, а в дополнение к этому предлагался и обсуждался для нескольких спутниковых экспериментов. Чтобы увеличить область сбора (фронтальную область), для астрофизических приложений может быть сконструирован стек парабол переноса. Однако, в отличие от системы с одной двойной пластиной, изображение точечного источника начинает увеличиваться в размерах по мере увеличения количества задействованных пластин.Телескопы Wolter типа I дважды изгибают направление падающего луча в одной и той же плоскости, тогда как два изгиба в системах Киркпатрика-Баэза происходят в двух ортогональных плоскостях, что для того же угла падения на главное зеркало требует более длинного телескопа [5].

Относительно простая сегментация также может быть применена к решетке Киркпатрика-Баеза (K-B) уложенных друг на друга ортогональных параболических отражателей. Большое зеркало К-Б можно разделить на прямоугольные модули одинакового размера и формы [6]. Сегментированный телескоп K-B имеет то преимущество, что является высокомодульным на нескольких уровнях.Все сегменты представляют собой прямоугольные коробки с одинаковыми внешними размерами. Вдоль столбца сегменты почти идентичны, и многие из них взаимозаменяемы. Все отражатели незначительно отклоняются от плоскостности. С другой стороны, отражатели Вольтера сильно изогнуты в азимутальном направлении, и кривизна изменяется по зеркалу.

Хотя в основном он основан на стеклянных листах, была также историческая попытка создать астрономический модуль K-B с кремниевыми пластинами [7]. Они построили тестовый модуль K-B на основе нового материала / подложки, а именно кремниевых пластин.Модуль телескопа состоял из 94 кремниевых пластин диаметром 150 мм без покрытия, толщиной 0,72 мм. Устройство было протестировано как в оптическом, так и в рентгеновском лучах, с измеренным значением FWHM 150 угловых секунд, в котором преобладает плоскостность большого размера. Следует отметить, что качество поверхности и плоскостность пластин Si со временем существенно улучшились.

Экспериментальная рентгеновская астрономия в последнее время нуждается в существенных нововведениях. Недавние усилия по проектированию и разработке будущих больших и точных астрономических рентгеновских телескопов требуют пересмотра как технологий, так и конструкции.Эти рентгеновские телескопы требуют новых легких и тонких материалов / подложек, таких как стеклянная фольга и / или силиконовые пластины. Их придание формы небольшим радиусам, как требуется в конструкциях Wolter, — непростая задача. В то время как устройства K-B представляют собой менее трудоемкую и, следовательно, менее дорогую альтернативу

. Использование компоновки K-B для проекта IXO было предложено и исследовано Марсиковой и др.

[8] и Виллингейл и Спаан [9]. Эти исследования показывают, что при использовании отражающих пластин высшего качества и большом фокусном расстоянии может быть достигнуто угловое разрешение порядка нескольких угловых секунд.Недавнее моделирование показывает, что по сравнению с устройством Wolter, оптика K-B демонстрирует уменьшенную по оси собирающую площадь, но большее поле зрения при сопоставимом угловом разрешении [9]. Также были исследованы различные гибридные системы [20].

Что касается будущих проектов, то стоимость играет важную роль, мы отмечаем очень важный фактор, а именно, простоту создания сильно сегментированных модулей на основе многократно вложенных тонких отражающих подложек по сравнению с конструкцией Вольтера. Хотя e.грамм. конструкция Wolter для IXO требует, чтобы подложки были точно сформированы с кривизной всего 0,25 м. В альтернативной компоновке K-B используются почти плоские или слегка изогнутые листы. Следовательно, возможность построить модуль K-B с требуемой полушириной в 5 угловых секунд по доступной цене выше, чем для схемы Вольтера. Усовершенствованные телескопы K-B, основанные на подходе Multi Foil Optics (MFO), были недавно разработаны и построены в Rigaku Innovative Technologies Europe (RITE) в Праге на основе передовых технологий формования подложек Si, которые были исследованы и разработаны.

III.

МНОГООБРАЗНАЯ ОПТИКА ДЛЯ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ И ГЛАЗА

Как уже упоминалось, существует потребность в больших сегментированных рентгеновских телескопах различной геометрии и геометрического расположения, включая большие модули геометрии Wolter 1 (например, предполагаемые для будущего ESA ATHENA), большие модули Киркпатрика-Баэза (далее KB) (поскольку они могут сыграть важную роль в будущих проектах рентгеновской астрономии как многообещающие и менее трудоемкие в производстве альтернативы), а также большие модули Lobster Eye (LE) в аранжировках Шмидта.Хотя эти конкретные модули рентгеновской оптики различаются по геометрии расположения пленок / оболочек, они не сильно отличаются с точки зрения производства и сборки пленок / оболочек, а также разделяют все проблемы расчетов, проектирования, разработки. , ограничения по весу, производство, сборка, тестирование и т. д.

Мы разработали различные лабораторные образцы вышеупомянутых модулей рентгеновской оптики на основе высококачественной фольги из флоат-стекла с золотым покрытием, отражающей рентгеновские лучи.Для больших лабораторных испытательных модулей с размерами, равными или превышающими 30 x 30 x 30 см, в основном использовалась стеклянная фольга толщиной 0,75 мм, хотя в будущем эта толщина может быть дополнительно уменьшена до 0,3 мм и, возможно, даже меньше (у нас есть успешно спроектированы, разработаны и испытаны системы на основе стеклянной фольги толщиной до 30 микрон, хотя и для модулей гораздо меньших размеров). Требование минимизировать вес будущих больших рентгеновских космических телескопов и в то же время достичь огромных площадей сбора означает, что будущие большие астрономические зеркала должны основываться на тонких фольгах, отражающих рентгеновское излучение. I.е. тонкие слои с малым весом, которые можно легко множить, чтобы сформировать точные высокопроизводительные системы [13]. Есть также другие возможные космические применения в качестве широкопольных рентгеновских аппаратов, например, в науках о планетах, Земле и атмосфере.

Рентгеновские телескопы с широким полем зрения Lobster Eye в компоновке Schmidt основаны на перпендикулярных рядах двусторонних рентгеновских отражающих плоскостей. В первых разработанных и испытанных линзах Lobster были использованы двусторонние отражающие ленточки, изготовленные по технологии сэндвич-эпоксидной смолы, а также стеклянная фольга с золотым покрытием.Массивы глаз омаров Micro Schmidt с толщиной фольги всего 30 микрон были разработаны и испытаны, чтобы подтвердить способность этих систем достигать точного углового разрешения порядка нескольких угловых минут [12]. В этих прототипах тонкие фольги разделены промежутками в 50 микрон. С другой стороны, были спроектированы и сконструированы большие системы глаз омара с геометрией Шмидта, достигающие размеров до 30 x 30 x 60 см. Их оптические испытания подтвердили ожидаемую производительность согласно расчетам (компьютерная трассировка лучей) [13].

Благодаря малому весу и малым размерам (если используются подходящие маленькие и легкие детекторы) телескопы Lobster Eye представляют собой подходящую полезную нагрузку для микро- и даже пикоспутников [12]. В крайних случаях телескоп LE можно разместить внутри пикоспутника размером 100 x 100 x 300 мм [12] [13]. Помимо астрономических приложений

, для которых телескопы LE должны быть размещены на борту спутников [17], существуют также приложения в науке об атмосфере, где телескопы LE следует предпочтительно размещать на воздушных шарах, летящих на больших высотах над участками активных гроз на Земле, для изучения связанные с этим явления атмосферного рентгеновского излучения, такие как красные спрайты и / или рентгеновское излучение земных гамма-всплесков.Несмотря на то, что это приложение никогда раньше не рассматривалось и не обсуждалось, оно может дать новые ценные научные результаты.

Альтернативные конструкции могут быть полезны не только для спутниковых полетов, но и для ракетных экспериментов [16].

IV.

НОВЫЕ ПОДЛОЖКИ

Для всех описанных выше конструкций и устройств требуются инновационные высококачественные рентгеновские отражающие подложки. Стекольная технология относится к числу наиболее перспективных, поскольку объемная плотность стекла почти в четыре раза меньше, чем у гальванических слоев никеля.Стеклянная фольга может использоваться либо в виде плоских поверхностей, либо, в качестве альтернативы, может иметь форму или термоусадку для достижения требуемой геометрии [19]. Термическое формование стекла не является новой технологией, поскольку она использовалась в различных областях стекольной промышленности и стекольного искусства, а также при производстве черенковских зеркал. Однако применение этой технологии в рентгеновской оптике связано с необходимостью значительного повышения точности и минимизации ошибок. В качестве первого шага были использованы небольшие (различные размеры, как правило, менее 100 x 100 мм) образцы стекла различных типов, предоставленные различными производителями, и были подвергнуты термической обработке.Геометрия была плоской или криволинейной (цилиндрической или параболической) [14]. Проект был продолжен с более крупными образцами (до 300 x 300 мм) и другими профилями. Последние усилия сосредоточены на оптимизации связанных параметров стекломатериала и подложек, а также процесса оседания. Предварительные результаты показывают, что качество копии термостекла может быть значительно улучшено за счет оптимизации материала и конструкции оправки, модификации процесса термического формования, а также оптимизации температуры.После (частично значительных) модификаций и улучшений мы получили результирующее отклонение термически сформированной стеклянной фольги от идеального дизайна профиля менее 1 микрометра (значение от пика до впадины) в лучшем случае [14]. В ближайшем будущем мы планируем продолжить эти усилия вместе с исследованиями компьютерного формования стеклянных фольг (согласно принципам активной оптики) [15] [18].

Другой альтернативой является использование рентгеновской оптики на основе коммерчески доступных кремниевых пластин, производимых в основном для целей полупроводниковой промышленности.Кремний относительно легкий (объемная плотность 2,3 г / см -3 ), и уже в процессе производства он шлифуется и полируется (с одной или с обеих сторон) до очень тонкой гладкости (лучше, чем несколько 0,1 нм) и однородности по толщине ( порядка 1 мкм). Наш подход основан на двух этапах, а именно (i) на разработке специальных кремниевых пластин со свойствами, оптимизированными для использования в космических рентгеновских телескопах, и (ii) на точном формовании пластин в оптические поверхности. Укладка для получения вложенных массивов выполняется после формования пластин.Для достижения очень высокой точности, необходимой для будущих экспериментов с большим космическим рентгеновским телескопом, таких как ESA ATHENA, параметры кремниевых пластин должны быть оптимизированы (для применения в рентгеновской оптике) уже на стадии производства. Вот почему мы создали и развили многопрофильную рабочую группу, в которую вошли специалисты отдела разработок индустрии кремниевых пластин, с целью разработки и производства кремниевых пластин с улучшенными параметрами (в основном плоскостность), оптимизированных для применения в рентгеновских телескопах.Однако было обнаружено, что плоскостность (в смысле отклонения верхней поверхности свободно стоящей кремниевой пластины от плоскости) имеющихся в продаже кремниевых пластин не является оптимальной для использования в высоком качестве (угловое разрешение порядка угловых секунд). лучевая оптика. Большинство пластин Si имеют отклонения от плоскости порядка нескольких десятков микрон. После изменения технологического процесса во время производства кремниевых пластин мы смогли снизить это значение до менее нескольких микрон. Также однородность толщины была улучшена примерно в 5 раз по сравнению со стандартными изделиями [15].В сотрудничестве с производителем планируются дальнейшие шаги по улучшению плоскостности (отклонения от идеальной плоскости) и однородности толщины кремниевых пластин. Кроме того, точность формы может быть существенно улучшена за счет применения методов активной оптики [15].

Рис. 1

Объектив Mini 2D LE с фокусным расстоянием 250 мм, пригодный для использования в кубах и пикосателлитах. Вид изнутри модуля Mini 2D LE (справа).

V.

МИНИАТЮРНЫЕ ТЕЛЕСКОПЫ ДЛЯ МИКРО И ПИКОСАТЕЛЛИТОВ

Благодаря малому весу и малым размерам (при использовании подходящих малых и легких детекторов 22 ) телескопы Lobster Eye представляют собой подходящую полезную нагрузку для микроорганизмов. — и даже пикоспутники.В крайних случаях телескоп LE можно разместить внутри пикоспутника размером 100 x 100 x 300 мм.

Недавно миниатюрный рентгеновский телескоп LE с оптикой 1D LE готов к запуску на борту наноспутника VZLUSAT1 [21] 1D LE больше подходит для низких интенсивностей рентгеновского излучения и более жесткого рентгеновского излучения (5-20 кэВ). Для жесткого рентгеновского излучения LE работает как щель Соллера. Оптика выше 35 кэВ ведет себя как коллиматор (щель Соллера), так что коэффициент усиления составляет всего 1. Максимальная энергия ограничена детектором Timepix. Timepix можно использовать также для измерения спектра астрофизических объектов.Этот рентгеновский монитор LE имеет поле обзора 3 градуса, диапазон энергий 3-60 кэВ, спектральное разрешение 5 кэВ, работает в дозиметрическом, спектральном и фотонном режимах. Кремниевый пиксельный детектор используется в фокальной плоскости с разрешением 256 × 256 пикселей, размером пикселя 55 микрон, FWHM 20 угл. Мин. При 4,5 кэВ. Фокусное расстояние 250 мм, масса 800 грамм, объем наноспутника 2U.

Модуль 1D Lobster Eye с фокусным расстоянием 250 мм состоит из 182 клиньев и 90 отражающих двусторонних позолоченных фольг (толщина 150 мкм. Входная апертура: 29 × 19 мм, активная часть фольги: шириной 19 мм и Длина 60 мм, внешние размеры: 29 × 31 × 60 мм, диапазон энергий от 3 до 20 кэВ.

Рис. 2

Свойства изображения системы Mini 2D LE — отображение Солнца в оптическом свете и модуль Mini 2D LE с фокусным расстоянием 900 мм (справа).

Рис. 3

Миниатюрный одномерный телескоп LE на наноспутнике VZLUSAT1 ..

Рис. 4

Миниатюрный одномерный телескоп LE для наноспутника VZLUSAT1 ..

ВЫВОДЫ

КБ и перспективная альтернатива системам «Лобстер» классические рентгеновские телескопы.Для этих конструкций важно использовать новые высококачественные отражающие рентгеновские лучи подложки, чтобы достичь высокого углового разрешения и уменьшить вес. Две многообещающие подложки, подходящие для будущих рентгеновских телескопов с большой апертурой и высоким разрешением, — это стеклянная фольга, сформированная с помощью Glass Thermal Forming и кремниевых пластин с правильным изгибом. В обоих случаях были достигнуты многообещающие результаты с максимальными отклонениями конечных профилей. от идеального, составляющего в лучшем случае порядка 1 микрона, с пространством для дальнейших существенных улучшений и оптимизации.Также могут быть реализованы принципы активной оптики [18]. Миниатюрная рентгеновская оптика в расположении глаза лобстера подходит для применения на кубах и пикоспутниках.

Ведущие конкуренты Edmund Optics и альтернативы

4 9095 4 9095 4 9095

90 146
Сохранить сравнение

Edmund Optics

Edmund Optics (EO) — производитель оптики, изображений и фотоники.

LightPath Technologies

LightPath Technologies — поставщик оптических решений для промышленных, оборонных, коммуникационных, контрольно-измерительных и медицинских приложений.

Leupold & Stevens

Leupold & Stevens — разработчик и производитель оптики.

NKT Photonics

NKT Photonics — поставщик высокоэффективных волоконных лазеров, оптоволоконных сенсорных систем и фотонно-кристаллических волокон.

Nikon Instruments

Nikon Instruments — поставщик систем на базе микроскопов и услуг для академических исследований, биотехнологий, фармацевтики, образования и клинических лабораторий.

II-VI Aerospace & Defense

II-VI Aerospace & Defense (ранее II-VI Optical Systems) — компания, которая разрабатывает, производит, собирает и тестирует прецизионные оптические системы и компоненты.

Materion Precision Optics и тонкопленочные покрытия

Materion Precision Optics and Thin Film Coatings — производитель прецизионных тонкопленочных покрытий, оптических фильтров и оптомеханических систем.

Дата основания

Тип

Местоположение

Barrington, US HQ

Shenzhen, CN

Espoo, FI

Lyon, FR

Mainz, DE

Mainz, DE

Bengaluru, IN

9000

Орландо, штаб-квартира США

Шанхай, CN

Zhenjiang, CN

офисы

Бивертон, США

офисы

Birkerød, DK HQ

Birkerød, DK

Шэньчжэнь

Шэньчжэнь 9000, CN

Шэньчжэнь 9000, CN

Шэньчжэнь 9000 , DK

Köln, DE

Hudiksvall, SE

Regensdorf, CH

подробнее

Офисы

Мурриета, штаб-квартира в США

Дейтон, США

Лонгмонт, США

Филадельфия, США

Порт-Ричи, США

Тастин, США

Мэйфилд

, США Лондон, Великобритания

Буэллтон, США

Вестфорд, США

Сотрудники

Подписчики в Твиттере

твитов (за последние 30 дней)

Количество твитов (за последние 30 дней)

21

Количество твитов (за последние 30 дней)

14

Количество твитов (за последние 30 дней)

34

Количество твитов (за последние 30 дней)

22

Количество твитов (за последние 30 дней)

36

Количество твитов (за последние 30 дней) 900 07 Н / Д

Количество твитов (последние 30 дней)

Н / Д

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

0.9

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

1,1

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

30,6

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

0,3

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

7,6

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

Н / Д

Среднее количество лайков на твит (последние 30 дней)

Н / Д

Процент твитов с вовлечением ( за последние 30 дней)

Процент твитов с взаимодействием (за последние 30 дней)

66.67%

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

78,57%

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

97,06%

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

31,82%

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

100%

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

Н / Д

Процент твитов с вовлечением (последние 30 дней)

Н / Д

Рейтинг веб-сайта Alexa

Рейтинг сотрудников

Платформа с нулевым квантовым индексом 9 в качестве альтернативы

Метаматериалы предоставляют дополнительные возможности для маршрутизации и формирования волн, а также для управления взаимодействиями волна-материя.В принципе, аналогичные концепции и методы могут быть применены для проектирования свойств квантованных полей. Здесь мы теоретически демонстрируем, что структуры с почти нулевым показателем преломления способны подавлять, а затем избирательно возбуждать вакуумные флуктуации электрического поля. Этот эффект может предлагать различные способы манипулирования квантованными полями с помощью метаматериалов. Мы проиллюстрируем этот момент, исследуя динамику распада квантового эмиттера, заключенного в оболочку с нулевым индексом. В этом конкретном примере мы теоретически покажем, как отличительные особенности сред с нулевым индексом преломления обеспечивают уникальные явления, такие как прямая модуляция частоты Раби в вакууме путем деформации оболочки с нулевым индексом.

Abstract

Флуктуации вакуума — один из наиболее отличительных аспектов квантовой оптики, являющийся триггером множества неклассических явлений. Таким образом, платформы, такие как резонансные полости и фотонные кристаллы, которые позволяют подавлять вакуумные флуктуации и управлять ими, были ключевыми для нашей способности управлять взаимодействиями света и вещества (например, распадом квантовых излучателей). Здесь мы теоретически демонстрируем, что флуктуации вакуума могут естественным образом подавляться в телах, погруженных в эпсилон-и-мю-близкую к нулю (EMNZ) среду, в то время как они также могут избирательно возбуждаться через связанные собственные моды.Поэтому структуры с нулевым индексом предлагаются в качестве альтернативной платформы для управления распадом квантовых излучателей, что может привести к исследованию качественно иной динамики. Например, прямая модуляция частоты Раби в вакууме получается путем деформации области EMNZ без расстройки связанной собственной моды. Предлагаются также идеи возможной реализации этих концепций с использованием синтетических реализаций, основанных на структурной дисперсии.

Флуктуации вакуума, флуктуации квантованного поля в его вакуумном состоянии около нулевого среднего (1), считаются одним из наиболее отличительных (1–3) и спорных (4) аспектов квантовой оптики и квантовой теории поля.Хотя прямые измерения вакуумных флуктуаций были предложены совсем недавно (5), они являются приписываемым источником множества неклассических явлений, включая, например, спонтанное излучение (6), лэмбовский сдвиг (7), силы Казимира (8), молекулярные перенос энергии (9), квантовое трение (10), а также несколько эффектов вакуумного усиления (3). Также является хорошо установленным фактом, что макроскопические тела модифицируют структуру электромагнитных полей, открывая возможность инженерии всех вышеупомянутых эффектов (6, 11).Например, поскольку квантовые поля флуктуируют в пространстве, пустом от материи, мы могли бы спросить, какой должна быть материя, заполняющая пространство, чтобы сначала подавлять, а затем выборочно создавать вакуумные флуктуации (рис. 1 A ). Традиционные ответы на этот вопрос появились в виде фотонных кристаллов (ФК) (12⇓⇓ – 15) и закрытых полостей (16⇓ – 18), что привело к значительному прогрессу в способности управлять взаимодействиями света и вещества. По сути, геометрия периодических структур и резонаторов может быть спроектирована таким образом, чтобы они не поддерживали собственные моды в заданном диапазоне частот.Здесь мы теоретически демонстрируем, что эпсилон-мю-близкая к нулю (EMNZ) среда (19), также известная как среда с согласованным нулевым индексом (ZI) (20), то есть среда с одновременно нулевой диэлектрической проницаемостью и проницаемостью, ведет себя как естественный ингибитор колебаний вакуума. Таким образом, мы предлагаем структуры ZI в качестве альтернативной платформы для управления спонтанным излучением и другими связанными эффектами, что, возможно, приведет к исследованию качественно иной динамики распада.

Рис. 1.

Запрещение и инженерия флуктуаций вакуума с помощью макроскопических сред.( A ) Концептуальный набросок эпсилон-и-мю-околонулевой (EMNZ), μ≈ε≈0, оболочки, которая подавляет колебания вакуума (электрического поля) в области, заключенной в капсулу. ( B ) Спектральная плотность флуктуаций вакуума (электрического поля), S (r, ω), нормированная на ее аналог в свободном пространстве, в присутствии идеально без потерь EMNZ, эпсилон-близкий к нулю (ENZ) (μ = 1 , Ε≈0) и диэлектрической (μ = 1, ε = 4) сферической оболочки внутреннего и внешнего радиусов r1 = 0,2λ и r2 = 0,3λ соответственно.

Обратите внимание, что к этой проблеме можно было бы подходить, используя каноническую процедуру квантования (1).Таким образом, мы могли бы рассмотреть пространство, заполненное веществом с показателем преломления n, и выполнить традиционный подход квантования, основанный на кубической полости на стороне L (1). При этом очевидно, что плотность состояний, полученная в пределе L → ∞, ρ (ω) = n3 (ω2 / π2c3), будет полностью обеднена средами с нулевым показателем преломления n → 0. Этот анализ представляет интересную перспективу, в которой ZI-среды можно рассматривать в некоторой степени аналогично материалам ПК и закрытым полостям, поскольку они истощают пространство электромагнитных мод.Однако, несмотря на хорошую интуицию, эта модель не учитывает необходимые дисперсионные свойства ZI-среды (19). Более того, он также не учитывает взаимодействие небольшой квантовой системы [например, квантового излучателя (QE), такого как атом или квантовая точка] и макроскопических сред, поскольку QE необходимо изолировать от фоновых макроскопических тел, чтобы произвести непротиворечивый результат (21, 22). Однако это предварительное рассмотрение определяет среду ZI как потенциального кандидата на подавление вакуумных флуктуаций и спонтанного излучения.

Макроскопическая квантовая электродинамика

Таким образом, для выяснения основных особенностей флуктуаций вакуума в присутствии ZI-сред, а также их взаимодействия с QE, мы описываем систему, используя известные инструменты макроскопической квантовой электродинамики, разработанные для анализа дисперсионной среды. и колеблющиеся с частотой ω: Psup = — (1/2) ∫VRe {E · J ∗} dV = (ωμ0 / 2) | Idl | 2 Im Guu (r ′, r ′, ω) (24).· B через интерфейс. Однако можно доказать (26), что поля вне тела ЭМНЗ однозначно определяются нормальными составляющими E и H. Следовательно, этого достаточно, чтобы доказать, что если классический диполь находится внутри тела, погруженного в конечную -размер области EMNZ, то поля, возбуждаемые в неограниченной области за пределами конечной области EMNZ, равны нулю. Следовательно, мощность, подаваемая классическим источником в пределе без потерь, равна нулю, и, следовательно, Im Guu (r ′, r ′, ω) → 0 ∀u и S (r, ω) = 0.Таким образом, спектральная плотность флуктуаций вакуума (электрического поля) внутри тел, погруженных в идеальную матрицу ЭМНЗ, равна нулю.

Этот эффект можно оценить на рис. 1 B , который изображает численное предсказание для S (r, ω), нормированного на его аналог S0 (r, ω) в свободном пространстве, в присутствии оболочки EMNZ. Для простоты численных расчетов мы рассматриваем сферическую оболочку с внутренним и внешним радиусами r1 = 0,2λ и r2 = 0,3λ соответственно. Для сравнения на рис.2 B также изображает S (r, ω) для эпсилон-близкого к нулю (ENZ) [т.е. μ (ω) = 1, ε (ω) ≈0] и диэлектрика [т.е. μ (ω) = 1, ε (ω) = 4] оболочки с одинаковыми геометрическими характеристиками. Понятно, что обе оболочки также возмущают S (r, ω), но не подавляют ее во всех своих внутренних областях. Однако стоит отметить, что оболочка ENZ подавляет S (r, ω) в центре системы. Этот эффект связан с возбуждением неизлучающей моды с пространственно-электростатическим распределением (с нулевым магнитным полем) в оболочке ENZ (27).Кроме того, этот пример показывает, что, даже если доступны только немагнитные (μ = 1) материалы, среды с параметрами, близкими к нулю, все же могут подавлять флуктуации вакуума в некоторых конкретных конфигурациях.

Рис. 2.

Динамика распада квантового излучателя (КЭ) в оболочке ENZ. ( A ) Концептуальный эскиз QE, встроенного в макроскопическую оболочку EMNZ произвольной формы. ( B ) Спектральная плотность g¯ (ω), нормированная на ее аналог в свободном пространстве, для QE, расположенного в центре сферической оболочки с внешним радиусом r2 = 1λp и внутренним радиусом r1 = 0.3λp (красный) и r1 = 0,715λp (синий). Оболочка характеризуется относительной проницаемостью μ2 (ω) = 1 и относительной диэлектрической проницаемостью ε2 (ω) = 1 − ωp2 / (ω (ω + iωc)), где ωp = ω0 и ωc = 10−4 ωp. ( Врезка ) Эскиз геометрии. ( C ) Временная эволюция вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) для нерезонансного случая r1 = 0,3λp и резонансного случая внутреннего радиуса r1 = 0,715λp. Для сравнения черная линия показывает распад в свободном пространстве. Величина дипольного момента перехода фиксирована таким образом, что Ω = 2π 10 γ.

Отметим, что функцию Грина можно записать как сумму двух частей: G (r, r, ω) = G0 (r, r, ω) + Gscat (r, r, ω), что соответствует свободному функция Грина пространства [т.е. функция Грина, соответствующая пространству, не содержащему материи Im G0 (r, r, ω) = I ω / (6πc)], и рассеивающая часть Gscat (r, r, ω) (т.е. часть, учитывающая рассеяние полей в свободном пространстве фоновой средой) (21). С этой точки зрения механизм тела EMNZ аналогичен маскировке подавления рассеяния (28).Другими словами, данная область пространства покрыта соответствующим материалом, чтобы получить условие сокращения Tr {ImGscat (r, r, ω)} = — Tr {ImG0 (r, r, ω)}. Таким образом, область EMNZ также может быть интуитивно понятна как «маскировка» флуктуаций вакуума на заданной частоте.

Было предложено несколько реализаций сред EMNZ в виде полностью диэлектрических метаматериалов (29, 30), фотонных кристаллов (31, 32) и волноводов (33). Естественно, практическая реализация сред EMNZ обязательно дисперсионна (19).Поэтому, как и маскировка с подавлением рассеяния, пассивная маскировка с вакуумными флуктуациями может уменьшать S (r, ω) только для конечной ширины полосы (34, 35). Однако, как показано в следующем разделе, этого достаточно для обеспечения дополнительных степеней свободы в разработке относительно узкополосных эффектов, сопровождаемых вакуумными флуктуациями, например, спонтанного излучения. Кроме того, по аналогии с достижениями в области маскировок с подавлением рассеяния (36), полоса пропускания, в которой уменьшаются флуктуации вакуума, может быть расширена за счет использования активных макроскопических сред.= | g〉 〈e |. Мы предполагаем, что КВ расположен в центре оболочки с внутренним и внешним радиусами r1 и r2 соответственно. Мы показываем, что отклик оболочек EMNZ и ENZ для этой конфигурации идентичен ( SI Methods , Spectral Density Within EMNZ and ENZ Spherical Shells ), и мы просто рассматриваем оболочку ENZ с относительной диэлектрической проницаемостью ε2 (ω) = 1− ωp2 / (ω (ω + iωc)) с ωp≈ω0 ( Вставка на рис. 2 B ).

При однократном возбуждении состояние системы | ψ (t)〉 = Ce (t) e − iω0t | e〉 | 0〉 + ∫dω ∫ d3r C1 (r, ω, t) e − iωt | g〉 | 1r, ω〉, а вероятность заселения возбужденного состояния Pe (t) = | Ce (t) | 2 найдена в справочниках.6 и 37 из решения следующего: ∂tCe (t) = — ∫0tdτ K (t − τ) Ce (τ). Здесь ядро ​​памяти K (t) = ∫dω g (ω) ei (ω0 − ω) t определяется так называемой спектральной плотностью g (ω) = (ω2 / πℏε0c2) d⋅ImG (0,0, ω) ⋅d, которая пропорциональна плотности флуктуаций вакуума в положении QE и поляризации ее электродипольного перехода. 1 (k0r1)] 2 1ξ (r1, r2).1 (x) ≡πx / 2 J3 / 2 (x), где Jn (x) — цилиндрическая функция Бесселя (38) первого рода и порядка n.

Ур. 1 утверждает, что g¯ (ωp) обращается в нуль при ωc → 0, независимо от внешних радиусов r2 и свойств пространства, внешнего по отношению к оболочке. Таким образом, QE отделяется от вакуумного поля, и динамика системы сходится к экспоненциальному убыванию Pe (t) = exp (−Γt) с исчезающей скоростью затухания Γ = 2π g (ωp) → 0 (обратите внимание, что оболочка ENZ будет индуцируют лэмбовский сдвиг, который мы считаем включенным в ω0).1 ′ (х). Кроме того, fg∞ = limr2 → ∞fg и γ∞ = limr2 → ∞γ — асимптотические значения силы осциллятора и ширины линии в пределе большой оболочки, r2 → ∞. Явные выражения fg∞ и γ∞ сообщаются в SI Methods , Spectral Density Within EMNZ и ENZ Spherical Shells , хотя они могут быть приблизительно аппроксимированы значениями γ∞ ∼ ωc / 3 и fg∞∼ πc / ωcr1. Справедливость этого асимптотического предела проверяется на рис. S1. Отметим, что взаимодействие КВ с лоренцевой линией имеет хорошо известное решение (6), которое приводит к возбуждению немарковских обратимых процессов в виде осцилляций Раби, Pe (t) = exp (−Γt) cos2 (Ωt / 2), с частотой Ω = 2g0 (ωp) fgγ.

Рис. S1.

Сравнение аналитического и асимптотического лоренцевых выражений спектральной плотности. Спектральная плотность g (ω), нормированная на максимальное значение, в центре пространства, заключенного в сферическую оболочку ENZ с внутренним резонансным радиусом J1 (k0r1) = 0 (r1∼0,715λp) и внешним радиусом ( A). ) r2 = 1λp, ( B ) r2 = 10 λp и ( C ) r2 = 100λp. Немагнитная оболочка характеризуется дисперсионной диэлектрической проницаемостью: ε2 (ω) = 1 − ωp2 / (ω2 + iωωc) при ωc = 10−4ωp.Изображенные значения для обоих выражений нормированы на максимальное значение аналитического выражения. Таким образом, рисунок также иллюстрирует точность пикового значения, предсказанного асимптотическим выражением.

Таким образом, мы заключаем, что, с одной стороны, оболочки EMNZ и ENZ позволяют подавить спектральную плотность и, как следствие, подавить спонтанное излучение, тогда как, с другой стороны, они также позволяют контролируемое возбуждение связанных собственных мод и, следовательно, потенциальное срабатывание обратимой динамики распада.Оба эффекта можно ясно увидеть на рис.2 B и C , которые представляют, соответственно, нормированную спектральную плотность и временную эволюцию вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) для оболочки с внешний радиус r2 = λp, а для примеров нерезонансных r1 = 0,3λp и резонансных r1 = 0,715λp внутренних радиусов. В иллюстративных целях мы устанавливаем ωc = 10−4ωp, чтобы резонанс имел ширину линии того же порядка величины, что и наблюдаемые в синтетических реализациях, представленных ниже на рис.4. Мы также выбираем дипольный момент перехода таким образом, чтобы Ω = 2π 10 γ, то есть, чтобы мы могли ясно видеть и оценивать обратимую динамику с 10 колебаниями до того, как вероятность заполнения уменьшится до exp (−1) ∼0,37. Рисунки подтверждают, что g (ωp) и спонтанное излучение подавлены для нерезонансного радиуса r1 = 0.3λp, тогда как резонансная линия и осцилляции Раби наблюдаются для резонансного радиуса r1 = 0.715λp.

В некотором смысле подавление спонтанного излучения и последующее возбуждение связанных собственных мод в оболочках EMNZ и ENZ можно рассматривать в некоторой степени аналогично отклику фотонной запрещенной зоны и мод дефектной полости в ПК и / или одномодовых закрытых резонаторах.Однако, в отличие от ПК и закрытых полостей, оболочки ЭМНЗ и ЭНЗ могут быть любого размера и формы (39), а также доступны извне с помощью нелинейных сред (41). Вдобавок к этому, мы теперь демонстрируем, что он также обеспечивает дополнительные степени свободы в настройке и проектировании динамики затухания, которые существенно отличаются от таковых для обычных резонаторов и ПК. Для этого отметим, что одним замечательным свойством собственных мод, возбуждаемых в оболочках EMNZ и ENZ, является то, что их собственная частота инвариантна относительно геометрических преобразований внешней границы оболочки (39).Это фактически отражено в формуле. 2 , поскольку резонансная частота лоренцевой линии равна ωp независимо от r2. Далее, мы отмечаем из уравнений. 2 4 , который сжимает оболочку от бесконечного размера (r2 → ∞) до бесконечно малой толщины (r2 → r1), сдвигает частоту Раби в вакууме с Ω∞ = limr2 → ∞Ω≈2 (πc / 3r1) g0 (ωp) на Ω0 = limr2 → 0Ω = 0.

Этот эффект сильно отличается от поведения обычных резонаторов. Фактически, резонансная частота обычного резонатора смещается за счет изменения его размера.Здесь, напротив, мы обнаруживаем, что именно частота Раби вакуума, связанная с связанной собственной модой (с фиксированной собственной частотой), изменяется в зависимости от размера оболочки (а не от резонансной частоты полости). Этот эффект проиллюстрирован на рис. 3 A , на котором изображена временная эволюция вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) для идеально без потерь оболочек ENZ с резонансным внутренним радиусом r1 = 0,715λp и для различных внешних радиусов. Следовательно, в той же самой волне, которая возмущает обычный резонатор, позволяет нам точно настроить резонансную частоту (как это делается, например, путем введения винта в микроволновые резонаторы), мы обнаруживаем, что деформация резонатора с нулевым показателем преломления позволяет нам точно настроить резонансную частоту. настраивать вакуумную частоту Раби без расстройки собственной частоты резонатора.Естественно, что при наличии потерь имеет место ненулевая ширина резонансной линии, которая увеличивалась бы от γ∞ ∼ ωc / 3 до γ∞ ∼ ωc / 2 при сжатии полости. Этот эффект можно увидеть на рис. 3 B , на котором изображена спектральная плотность g (ω), нормированная к ее пиковому значению в пределе большой оболочки g∞ (ωp) = limr2 → ∞g (ωp), для потерь ωc = 10−4 ωp. Следовательно, колебания Pe (t) будут экспоненциально затухать, как это видно на фиг. 3 C .

Рис. 3.

Динамика распада при деформациях внешней границы.( A ) Набросок геометрии (не в масштабе) и временной эволюции вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) для идеально без потерь оболочки ENZ [ε2 (ω) = 1 − ωp2 / ( ω (ω + iωc)), ωp = ω0, ωc = 0] с резонансным внутренним радиусом r1 = 0,715λp и для разных внешних различных радиусов r2. ( B ) Спектральная плотность g (ω), нормированная на максимальное вычисленное значение, для оболочки ENZ с потерями (ωc = 10−4 ωp) для различных внешних радиусов. ( C ) Временная эволюция вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) для оболочки ENZ с потерями.Величина дипольного момента перехода фиксируется так, что Ω∞ = 2π 10 γ∞.

Это пример качественно иной физики, которую можно было наблюдать, используя оболочки ZI в качестве альтернативной платформы для управления взаимодействиями света и вещества. Более того, подчеркнем, что тот же эффект проявился бы в оболочках ENZ с внешней границей произвольной формы (рис. S2 для анализа кубической полости с «винтообразными» деформациями). Также стоит отметить, что этот эффект существенно отличается от расстройки в обычных резонаторах, которая снижает силу колебаний, как показано на рис.S3. Мы ожидаем, что многие другие уникальные явления могут появиться в более продвинутых конфигурациях, включая сложные QE (например, многоуровневые переходы или переходы более высокого порядка), многомодовые резонаторы, более сложные фотонные состояния, системы, управляемые внешним источником, опто- и акустомеханические системы, и т. д.

Рис. S2.

Кубическая полость при винтовых деформациях. ( A ) Набросок геометрии: открытая кубическая полость со стороной = 1 λp, погруженная в неограниченное вакуумное пространство, содержащее диэлектрическую сферу с диэлектрической проницаемостью εp = 11.7 и резонансным радиусом rp = 0,2091 λp, а также двумя «винтами», состоящими из диэлектрических блоков квадратного сечения со стороной s = 0,2 λp и переменной высотой d. В противном случае предполагается, что полость заполнена немагнитным веществом, характеризующимся относительной диэлектрической проницаемостью в соответствии с моделью Друде, ε2 (ω) = 1 − ωp2 / (ω2 + iωωc) с ωc = 10−4ωp. QE, моделируемый как двухуровневая система, частота перехода которой равна плазменной частоте основной среды, заполняющей полость, ω0 = ωp, располагается в центре диэлектрической сферы.( B ) Смоделированная спектральная плотность g (ω), нормированная на максимальное вычисленное значение, для различных высот винтов: d = 0 λp (без винтов), d = 0,2 λp и d = 0,275 λp. Рисунок подтверждает, что винтовые деформации не вызывают значительной расстройки, но существенно влияют на пиковое значение спектральной плотности.

Рис. S3.

Влияние расстройки на спектральную плотность и связанную с ней динамику распада. Нормированная на максимальное значение спектральная плотность g (ω) и вероятность заполнения возбужденного состояния Pe (t) для конфигурации, изучаемой на рис.3 B и C основного текста (r2 = 5λp), но искусственно вводят расстройку между частотой диполя перехода ω0 и резонансной частотой ωp, так что Δω = ωp − ω0, для ( A ) Δω = 0,0001ω0, ( B ) Δω = 0,001ω0 и ( C ) Δω = 0,0025ω0. Из рисунка видно, что расстройка не приводит к модуляции частоты Раби в вакууме, а ослабляет обратимую динамику.

Синтетические реализации

Потери естественно доступных материалов ENZ могут быть слишком высокими для наблюдения эффектов, предсказанных на рис.2 и 3. С другой стороны, исследования экзотических явлений, возбуждаемых в сложных средах, часто переходят в разработку синтетических реализаций тех эффектов, которые в противном случае были бы невозможны. Следуя этой линии мысли, мы теперь демонстрируем, что динамика распада, идентичная динамике, индуцированной ENZ-оболочкой, может быть возбуждена в цилиндрических микроволновых резонаторах типа ядро-оболочка соответствующей конструкции. Мы ожидаем, что это облегчит экспериментальную проверку наших теоретических результатов.Геометрия предлагаемого резонатора схематически изображена на рис. 4 A . Он состоит из цилиндрического резонатора ядро ​​– оболочка с внутренним и внешним радиусами r1 и r2 соответственно. Кроме того, предполагается, что вещество, заполняющее области ядра и оболочки, характеризуется относительной диэлектрической проницаемостью ε1 = 10 и ε2 = 1 соответственно. Мы предполагаем, что этот закрытый резонатор ограничен медными стенками с конечной проводимостью (24) σ = 5,7 · 107 См / м, хотя гораздо более высокие показатели качества могут быть легко получены с помощью сверхпроводящих резонаторов (42, 43).

Рис. 4.

Синтетическая реализация оболочек ЭНЗ в виде цилиндрического резонатора СВЧ. ( A ) Геометрия резонатора: цилиндрический резонатор высотой h = 0,5λ0 (с произвольно выбранным значением λ0 = 0,03 мат 10 ГГц) и радиусом r2, содержащий диэлектрический стержень с относительной диэлектрической проницаемостью ε1 = 10 и радиус которого установлен равным удовлетворяют условию резонанса J1 (β1r1) = 0 (r1∼0.2λ0). Резонатор ограничен медными стенками (σ = 5,7 · 107 См / м). Характеристики, смоделированные численно: ( B ) Собственная частота, ωres и добротность Q как функция внешнего радиуса r2.для трех разных внешних радиусов. ( D ) Распределение величин электрического и магнитного полей, возбуждаемых такой QE в средней плоскости (z = h / 2).

После других синтетических реализаций среды с нулевым показателем преломления в волноводах с параллельными пластинами (33, 44) высота резонатора устанавливается равной h = 0,5λ0. Однако здесь мы изучаем моды TE 11e и TM 11o (38), чьи явные выражения для распределения поля приведены в SI Methods , Cylindrical Core – Shell Resonator .Несмотря на использование полевых выражений, реакция системы проста: в пределе h → 0,5λ0 постоянная поперечного распространения β2 = (ω2 / c2) — (π / h) 2 обращается в нуль в области, заполненной воздухом. . Затем моды TE 11e и TM 11o коллапсируют в области оболочки (ε2 = 1) в единую моду, распределение поля которой в средней плоскости (z = h / 2) идентично возбужденному 2D электростатический диполь. В свою очередь, вырождение оболочки обеспечивает необходимые степени свободы, чтобы гарантировать, что если мы установим внутренний радиус таким, что J1 (β1r1) = 0, то резонатор будет независимо поддерживать гибридную собственную моду TE 11e – TM 11o . внешнего радиуса r2.1 (k0r1) = 0 (уравнение 1 ), независимо от его внешнего радиуса r2, а также демонстрирует пространственное распределение электростатического поля.

Для численной проверки этого эффекта радиус сердцевины устанавливается таким образом, чтобы удовлетворять условию J1 (β1r1) = 0 (r1∼0,2λ0), а внешний радиус сжимается от 1λ0 до 0,25 λ0. Вычисленные собственные частоты и коэффициенты качества, изображенные на рис. 4 B , показывают, что резонансная частота сдвигается только на 0,01% при сжатии внешней границы. Напротив, коэффициент качества Q изменяется с 34 105 до 8 517.Затем, если QE размещается в центре резонатора, он будет в основном взаимодействовать с этой резонансной модой, приводя к динамике в зависимости от внешнего радиуса, подобной той, которая изображена на рис. 3. Этот эффект подтверждается вычислением g ( ω) для трех различных внешних радиусов r2 = 0,3λ0, 0,4λ0 и 0,5λ0 (рис. 4 C ). Как и следовало ожидать, g (ω) характеризуется четкой резонансной линией. По аналогии с рис. 3 B было обнаружено, что сжатие резонатора от r2 = 0,5λ0 до r2 = 0,3λ0 уменьшает пик g (ω) до 24% от его первоначального значения без значительной отстройки.Фактически, остаточная расстройка, меньшая ширины линии, может быть связана с числовой точностью. Чтобы завершить описание, распределения величины электрического и магнитного поля в средней плоскости (z = h / 2) и на пиках g (ω) представлены на рис. 4 D . Из рисунка видно, что распределение поля в области оболочки действительно имеет пространственно-электростатическое (но динамическое во времени) распределение поля в средней плоскости.

Мы подчеркиваем, что, хотя мы изучили реакцию замкнутой цилиндрической полости ядро-оболочка, ту же стратегию проектирования можно применить к различным конфигурациям.Фактически, предлагаемый резонатор очень устойчив к деформациям внешней границы, поэтому на практике можно использовать цилиндрические резонаторы с произвольным поперечным сечением (рис. S4). Более того, открытые системы с аналогичными характеристиками могут быть спроектированы с использованием узорчатых поверхностей, которые обеспечивают соблюдение соответствующих граничных условий (45) (рис. S5).

Рис. S4.

Синтетические реализации с разными поперечными сечениями. ( A ) Геометрия резонаторов: цилиндрические резонаторы ядро ​​– оболочка высотой 0.5 λ0 [с λ0 = c / (10 ГГц) = 0,03 м] и различными поперечными сечениями, содержащий диэлектрический стержень с относительной диэлектрической проницаемостью ε1 = 10 и радиус которого установлен так, чтобы удовлетворять условию резонанса, J1 (β1r1) = 0 ( r1∼ 0,2 λ0). Полость I: квадратное сечение стороны λ0. Полость II: эллиптическое сечение большой и малой оси 2λ0 и λ0 соответственно. Диэлектрический стержень смещен от центра эллипса на 0,25λ0 по оси x . Полость III: прямоугольные сечения сторон 1,25 λ0 и 0.75 λ0. Диэлектрический стержень смещен из центра прямоугольника на 0,2 λ0 по оси x . Все резонаторы ограничены медными стенками с конечной проводимостью = 5,7 · 107 См / м. ( B ) Резонансная частота ωres и добротность Q для двух собственных мод, возбуждаемых в окрестности ω0. Из рисунка видно, что даже очень резкая деформация внешней границы приводит к незначительным отклонениям (все менее 0,1%).

Рис. S5.

Синтетическая реализация открытой оболочки ENZ на основе узорчатых поверхностей.( A ) Трехмерный вид и ( B ) вид сверху геометрии системы: волновод с параллельными пластинами высотой 0,5 λ0 (с λ0 = 0,03 м на частоте 10 ГГц) заполнен веществом, характеризующимся относительная диэлектрическая проницаемость ε1 = 10 (верхняя пластина не изображена в иллюстративных целях)..Распределение поля свидетельствует о правильной работе системы: поля удерживаются внутри эффективной «оболочки ENZ», а распределение поля в этой плоскости является пространственно электростатическим (с нулевым магнитным полем) внутри эффективной оболочки ENZ. Важно отметить, что закорачивающие провода не действуют как металлическая клетка, поскольку поля, возбуждаемые точечным диполем, преимущественно перпендикулярны им.

Таким образом, наши результаты показывают, что предложенные теоретические концепции могут быть экспериментально подтверждены в ряде микроволновых резонаторов.Например, эти резонаторы могут быть интегрированы в традиционные установки для экспериментов по взаимодействию ридберговских атомов с микроволновыми фотонами в сверхпроводящих полостях (18). Также на микроволновых частотах самые последние достижения в исследовании вакуумных флуктуаций были достигнуты в сверхпроводящих схемах на основе волноводов (3). Таким образом, многообещающим направлением исследований может быть изменение конструкции волноводных структур, демонстрирующих моды с нулевым показателем преломления (например, прямоугольные металлические волноводы на отсечке (33, 44) и / или линии передачи, нагруженные сосредоточенными элементами (46)), которые будут интегрированы в эти системы и наблюдать предсказанные эффекты.Что касается масштабирования системы на более высокочастотные режимы, существует множество непрерывных сред, которые проявляют свойства ENZ на инфракрасных частотах. Умеренные потери этих материалов [например, ε ≈ i0,03 для карбида кремния при λ ∼ 10,33 мкм (47, 48) и ε ≈ i0,1∼i0,2 для оксида цинка, легированного алюминием, на длинах волн телекоммуникаций (49, 50)] может позволить наблюдение ослабленных флуктуаций вакуума, но они, скорее всего, слишком высоки, чтобы наблюдать сильную связь со связанными собственными модами. Альтернативой с низким уровнем потерь на оптических частотах может быть полностью диэлектрический и, следовательно, с малыми потерями, специально сконструированные фотонные кристаллы (31, 32) и / или метаматериалы (29, 30), демонстрирующие характеристики распространения и рассеяния, аналогичные характеристикам нулевого излучения. индексировать СМИ.Однако незначительный размер диэлектрических частиц, составляющих эти структуры, приводит к пространственной дисперсии, и потребуются дополнительные конструкторские усилия, чтобы обойти этот эффект и подключить эмиттер к желаемой моде.

Методы SI

Спектральная плотность в сферических оболочках EMNZ и ENZ.

Здесь мы вводим аналитические выражения для спектральной плотности в конфигурации, изучаемой на рис. 2 основного текста. Для этого рассмотрим систему, изображенную на рис.| g>, находится в центре (r0 = 0) магнитоэлектрической оболочки с внутренним и внешним радиусами r1 и r2 соответственно, характеризующейся относительной диэлектрической проницаемостью ε2 (ω) и магнитной проницаемостью μ2 (ω). Спектральная плотность определяется следующим образом (37): g (ω) = ω2πℏε0c2d · Im G (r0, r0, ω) · d. [S1] Например, в свободном пространстве g (ω) сводится к следующему: g0 ( ω) = ω36πℏε0c3 | d | 2. [S2] Определим нормированную спектральную плотность следующим образом: g¯ (ω) = g (ω) g0 (ω) = 6πcω d · Im G (r0, r0, ω) · d . [S3] Для канонической геометрии, изображенной на рис. 2 A , существует выражение в замкнутой форме для функции Грина G (r ′, r, ω), а нормированная спектральная плотность g¯ (ω) может быть то явно записывается следующим образом: g¯ (ω) = Im {η1Y ^ 1 ′ (k1r1) [H ^ 1 (k2r1) + B2J ^ 1 (k2r1)] — η2Y ^ 1 (k1r1) [H ^ ′ 1 (k2r1) ) + B2J ^ ′ 1 (k2r1)] η1J ^ 1 ′ (k1r1) [H ^ 1 (k2r1) + B2J ^ 1 (k2r1)] — η2J ^ 1 (k1r1) [H ^ ′ 1 (k2r1) + B2J ^ ′ 1 (k2r1)]}, [S4] с B2 = η2H ^ 1 ′ (k2r2) H ^ 1 (k3r2) — η3H ^ 1 (k2r2) H ^ 1 ′ (k3r2) η3J ^ 1 (k2r2) H ^ 1 ′ (k3r2) — η2J ^ 1 ′ (k2r2) H ^ 1 (k3r2). 1 (k0r1) = 0.1 (k0r1) = 0, мы можем приблизительно аппроксимировать fg∞≈πc / ωcr1 и γ∞≈ωc / 3.

Цилиндрический резонатор сердечник – оболочка.

Здесь мы вводим аналитические выражения для распределений поля и характеристическое уравнение для собственных мод, возбуждаемых в цилиндрическом СВЧ-резонаторе ядро-оболочка, исследованном на рис. 4 основного текста.

Геометрия.

Как показано на рис. 4 A , рассмотрим цилиндрическую полость ядро-оболочка высотой h и внутренним и внешним радиусами r1 и r2 соответственно.Области сердцевины и оболочки характеризуются относительной диэлектрической проницаемостью ε1 и ε2 соответственно. Хотя при численном анализе учитываются стенки волновода с потерями, в этом теоретическом анализе для простоты предполагаются идеально без потерь стенки из идеального электрического проводника (PEC). Выражения для полей в следующем разделе являются довольно общими, хотя после этого раздела мы сосредоточим наше внимание на параметрах h = λ0 / 2, ε2 = 1 и ε1> ε2, чтобы исследовать возбуждение мод, которые могут напоминать пространственно электростатические моды, возбуждаемые в оболочке ENZ. Az}, EF = 1jωε0εr∇ × HA.[S23] Таким образом, компоненты поля мод TE11e и TM11o в ядре (r r2) можно записать следующим образом: Eρ = {DFJ1 (β2r) + FYY1 (β2r) β2r + DAε2 [J′1 (β2r) + AYY′1 (β2r) )]} sin (kzz) sin (ϕ), [S30] Eϕ = {DF [J′1 (β2r) + FYY′1 (β2r)] + DAε2 J1 (β2r) + AYY1 (β2r) β2r} sin (kzz ) cos (ϕ), [S31] Ez = {- DAε2 β2k0 [J1 (β2r) + AYY1 (β2r)]} cos (kzz) sin (ϕ), [S32] Hρ = −jη0 {DF [J′1 ( β2r) + FYY′1 (β2r)] + DA J1 (β2r) + AYY1 (β2r) β1r} cos (kzz) cos (ϕ), [S33] Hϕ = jη0 {DFJ1 (β2r) + FYY1 (β2r) β2r + DA [J′1 (β2r) + AYY′1 (β2r)]} cos (kzz) sin (ϕ), [S34] Hz = {DFη0β2k0 [J1 (β2r) + FYY1 (β2r)]} sin (kzz) cos (ϕ), [S35] с DA = jη0β2A2 и DF = β2F1.; с дипольным моментом p = (j4 / ωη) F0. В принципе, поля моды TM11o в средней плоскости не имеют четкого эквивалентного источника. Однако поля моды TM11o в верхней и нижней пластинах z = 0, h эквивалентны полям 2D магнитного диполя.

Распределения поля в случае h = λ0 / 2.

Далее предположим, что h = λ0 / 2, так что kz = k0. В оболочке ε2 = 1 и, следовательно, β2 = 0, так что мы можем записать следующее: J1 (β2r) + NY1 (β2r) ∼ O (β2), [S36] B′1 (β2r) ∼ 1− Nr2, [S37] B1 (β2r) β2r∼ 1 + Nr2.[S38] Следовательно, поскольку выбор констант N = AY или FY является произвольным, ясно, что моды TE11e и TM11o коллапсируют в одну и ту же моду в оболочке, то есть обе моды имеют одинаковое пространственное распределение. Более того, это пространственное распределение становится поперечным, Ez = Hz = O (β22). Мы полагаем DA = DF = M и FY = −AY = N, и компоненты поля сколлапсированных мод TE11e и TM11o можно записать конкретно следующим образом: Eρ = M (1 + Nr2) sin (kzz) sin (ϕ), [ S39] Eϕ = M (1 − Nr2) sin (kzz) cos (ϕ), [S40] Ez = O (β22), [S41] Hρ = −jη0M (1 − Nr2) cos (kzz) cos (ϕ), [S42] Hϕ = jη0M (1 + Nr2) cos (kzz) sin (ϕ), [S43] Hz = O (β22).[S44] Обратите внимание, что поля этой сжатой моды TE11e-TM11o в средней плоскости (z = h / 2) эквивалентны полям, возбуждаемым двумерным электростатическим диполем, помещенным в начало координат.

Характеристическое уравнение.

Существование собственной моды на данной частоте определяется существованием или отсутствием решения характеристического уравнения, налагаемого граничными условиями резонатора. Для начала, чтобы в боковых стенках ФЭП было нулевое касательное поле Eϕ (r = r2), необходимо выбрать следующее: 1 − Nr22 = 0 → N = r22.[S45] Тогда оставшиеся граничные условия соответствуют непрерывности полей на границе раздела между областями ядра и оболочки. Эти условия приводят к следующим уравнениям, которые можно записать следующим образом: Непрерывность εEρ → ε1CFJ1 (β1r1) β1r + CA J′1 (β1r1) = M [1+ (r2r1) 2], [S46] Непрерывность Hϕ → CFJ1 (β1r1) β1r + CA J′1 (β1r1) = M [1+ (r2r1) 2], [S47] Непрерывность Eϕ → CFJ′1 (β1r1) + CAε1 J1 (β1r1) β1r1 = M [1− ( r2r1) 2], [S48] Непрерывность μ0Hρ → CFJ′1 (β1r1) + CA J1 (β1r1) β1r1 = M [1− (r2r1) 2], [S49] Непрерывность Ez, Hz → J1 (β1r1) = 0.[S50] Из вышеприведенной системы уравнений легко проверить, что если задать радиус сердцевины r1 так, чтобы J1 (β1r1) = 0, то существует собственная мода независимо от r2. Следовательно, коэффициенты поля внутри ядра определяются следующим образом: CF = M1J′1 (β1r1) [1− (r2r1) 2], [S51] CA = M1J′1 (β1r1) [1+ (r2r1) 2]. [S52]

Выводы

Наше теоретическое исследование демонстрирует, что структуры ZI позволяют подавлять и управлять вакуумными флуктуациями и связанными с ними эффектами.Мы считаем, что этот результат представляет собой важный шаг вперед в нашем понимании взаимодействия макроскопических тел с квантовыми полями, и структуры ZI предлагаются в качестве альтернативной платформы для исследования взаимодействий света и вещества. Мы ожидаем, что уникальные явления могут возникнуть из отличительных особенностей структур ZI, таких как возможность динамического деформирования платформы без введения сдвига в собственных частотах связанных собственных мод. Возможность разработки различных синтетических реализаций, которые имитируют реакцию среды ZI, облегчает будущую экспериментальную проверку и дальнейшее исследование этих концепций.

Методы

Все численные расчеты проводились с помощью имеющегося в продаже программного обеспечения для моделирования полноволнового электромагнитного излучения COMSOL Multiphysics, версия 5.0 (https://www.comsol.com/). Спектральная плотность флуктуаций вакуума (электрического поля) S (r, ω) и спектральная плотность g (ω) на рис. 1 B и 4 C и рис. S2 были вычислены путем оценки диадической функции Грина с помощью решателя частотной области. Значения собственных частот, коэффициенты качества и собственные моды, изображенные на рис.4 B и рис. S4 были вычислены с помощью решателя собственных частот. Решателю было предложено искать собственные частоты около ω 0 , и он выдал комплексные значения собственных частот ω ′ = ωres + iα с соответствующим распределением поля. Впоследствии ωres было идентифицировано как значение собственной частоты, а коэффициент качества был вычислен как Q = ωres / (2 | α |). Спектральная плотность g (ω), изображенная на рис. 2 B и 3 B , а рис. S1 был вычислен на основе аналитического решения задачи, представленного в SI Методы , Спектральная плотность в сферических оболочках EMNZ и ENZ .Временная эволюция вероятности заполнения возбужденного состояния Pe (t) на рис. 2 C и 3 C и рис. S3 были вычислены путем подбора спектральной плотности к серии лоренцевых и применения обратного преобразования Лапласа к ядру памяти.

Благодарности

Авторы хотели бы поблагодарить за частичную поддержку программы стипендий факультета Ванневара Буша, спонсируемой Управлением фундаментальных исследований помощника министра обороны по исследованиям и разработкам и финансируемой Управлением военно-морских исследований через грант N00014-16- 1-2029, и частичная поддержка Междисциплинарной исследовательской инициативы Университета ВВС США по квантовой метафотонике и метаматериалам FA9550-12-1-0488.

Сноски

  • Автор: I.L. и Н. задумал идею; I.L. проведено аналитическое моделирование и численное моделирование; N.E. курировал проект; I.L. и Н. способствовал разработке проблем, интерпретации и анализу представленных результатов, обсуждению и пониманию результатов, а также написанию рукописи.

  • Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

  • Эта статья представляет собой прямое представление PNAS.

  • Эта статья содержит вспомогательную информацию на сайте www.pnas.org/lookup/suppl/doi:10.1073/pnas.1611924114/-/DCSupplemental.

Технологическая альтернатива волоконной оптике

Фотоэлектрические приложения с ограниченным пространством, обнаружением мелких деталей, высокими температурами или агрессивными суровыми средами могут быть решены с помощью оптоволоконных датчиков. Эти датчики позволяют устанавливать электронику в безопасном месте, в то же время фокусируя световой луч на небольшой цели.Сенсорные наконечники могут изготавливаться в различных корпусах для удовлетворения уникальных требований к монтажу.

Для волоконно-оптических датчиков требуются два компонента: удаленный усилитель и оптоволоконный кабель (и). Усилители могут быть базовыми, с небольшим количеством функций, или расширенными, с множеством настраиваемых опций и цифровых дисплеев. Волоконно-оптические кабели изготавливаются из пластмассовых или стеклянных волокон, каждое из которых имеет свои преимущества и решения для конкретного применения.

Многие приложения, в первую очередь в медицине и полупроводниковой промышленности, не могут быть решены с помощью волоконно-оптических или миниатюрных фотоэлектрических датчиков, поскольку они физически слишком велики, чтобы поместиться в приборах.Кроме того, кабели обычно недостаточно гибкие, чтобы их можно было проложить через инструменты. Сегодня очень гибкие и миниатюрные датчики внедряются в другие отрасли из-за сегодняшних потребностей в меньших машинах и инструментах.

Датчики

MICROmote® — это миниатюрные фотоэлектрические датчики с отдельными усилителями, которые также доступны с различными функциями. Их очень гибкие кабели для электрических датчиков делают их настоящей технической альтернативой обычной волоконной оптике.Головки фотоэлектрических датчиков имеют необычайно малые размеры, отличные технические характеристики и выдающуюся гибкость для решения конкретных задач.

Подобно оптоволоконным датчикам, эти микрооптические фотоэлектрические датчики функционируют как датчик сквозного или диффузного типа с сопоставимыми диапазонами срабатывания. В отличие от оптоволокна, сенсорные головки с проводной разводкой по своей природе представляют собой кабели разветвленного типа, так что к усилителю имеется только одно соединение.

В отличие от обычных волоконно-оптических кабелей, отсутствуют значительные потери связи, минимальный радиус изгиба и циклические изгибающие напряжения.Запатентованные прецизионные элементы обеспечивают чрезвычайно малые углы луча с четко очерченными световыми пятнами, в отличие от стандартной волоконной оптики, где угол луча зависит от геометрии волокна. Дополнительные линзы необходимо использовать, если световой луч оптоволоконного кабеля должен быть сфокусирован, что увеличивает затраты.

Фотоэлектрические датчики

MICROmote® для обнаружения воды используют определенную длину волны, при которой вода поглощает больше света. Это значительно упрощает обнаружение жидкостей с высоким содержанием воды с помощью оптических датчиков.Комбинация сверхкомпактной конструкции и мощной микрооптики позволяет надежно использовать ее в капиллярных трубках, где другие чувствительные устройства работают на пределе своих возможностей.

Эти датчики также могут использоваться в качестве прецизионных трубчатых датчиков для обнаружения пузырьков за счет использования либо преломления света, либо его ослабления в воздухе, либо столба жидкости внутри трубки. Они обеспечивают отличное обнаружение даже самых маленьких переходов воздух-жидкость и надежны для всех типов жидкостей, даже для прозрачных жидкостей.

Кроме того, эти датчики предназначены для обнаружения свободно плавающих микропузырьков в прозрачных жидкостях. Микропузырьки — это маленькие пузырьки газа, размер которых меньше внутреннего диаметра трубки. Равномерное освещение в столбе жидкости достигается за счет концентрированного расположения нескольких световых лучей с очень равномерным распределением интенсивности. Пузырьки газа, которые движутся через это поле, вызывают скачок сигнала во встроенных фотоэлектрических элементах приемника

.

Дополнительную информацию об этой технологической альтернативе волоконной оптике можно найти на сайте www.balluff.com.

Как это:

Нравится Загрузка …

OEM Альтернативные приемопередатчики и кабели

Предприятиям любого размера требуется круглосуточная бесперебойная работа критически важных систем и бесперебойная связь со стороны их ИТ-инфраструктуры. Раньше традиционные сети обеспечивали подключение только настольного клиента к серверу. Сегодняшним сетям требуется возможность предоставлять услуги передачи голоса, видео и совместной работы для настольных, мобильных и серверных приложений в автономных, совместных и облачных развертываниях.По мере того, как сеть развивается с конвергентным хранилищем и виртуализованными возможностями, крупные и малые предприятия ищут масштабируемый и экономичный путь для перехода своих сетей на новый уровень.

Обеспечивая стабильную работу и развертывание с высокой пропускной способностью от края до ядра, приемопередатчики PivITOptics для инфраструктур Cisco представляют собой столь необходимое и доступное решение для ИТ-администраторов.

Благодаря надежным решениям для подключения PivITOptics создает прочную платформу для выхода любой организации за рамки текущих ограничений.ИТ-администраторы могут подтвердить свои вложения в ИТ в будущем, снизив при этом затраты на приобретение и повысив рентабельность инвестиций

Характеристики

  • 100-процентная гарантированная совместимость приложений
  • Пожизненная гарантия на замену
  • с возможностью горячей замены, подключи и работай — развертывание без отключения сетевых компонентов
  • Полное соответствие с последним соглашением с несколькими источниками (MSA)
  • Жалоба RoHS (ограничение использования опасных веществ)
  • Соответствует TAA (Закон о торговых соглашениях)
  • Цифровой диагностический мониторинг
  • Разработано и протестировано в приложении для конкретной марки
  • Атрибуты сериализации EEPROM / MCU, специфичные для приложения:
    • Поддерживает уникальные индивидуальные алгоритмы Cisco и идентификатор качества
    • Полная прямая и обратная совместимость с последней и самой старой операционной системой
    • 100-процентная форма и функциональность с существующими трансиверами
  • Система неповторяющейся идентификации продукта:
    • Присвоение последовательности уникального серийного номера
    • Последовательность серийных номеров с цифровым кодированием для мгновенной проверки идентификатора порта (внутренний)
    • Серийный номер также размещен на этикетке продукта для упрощения инвентаризации и управления активами продукта (внешний)
    • Собрано и запрограммировано в США
  • Использование компонентов первого уровня и строгие производственные правила — высокое качество обеспечивает долгосрочную надежность в критически важных приложениях
  • Конкурентоспособная цена для снижения затрат на приобретение и увеличения ИТ-бюджета

Льготы

  • Защищает текущие инвестиции в ИТ и продлевает жизненный цикл существующих приложений
  • Обеспечивает масштабируемые и гибкие возможности подключения к сети, серверным вычислениям и хранилищам на основе ваших уникальных и индивидуальных потребностей
  • Поддерживает и поддерживает самые строгие требования к уровню обслуживания, чтобы обеспечить максимальное спокойствие и уверенность в решении
  • Обеспечивает значительно более низкую стоимость приобретения по сравнению с аналогом Cisco

LexisNexis Risk Solutions запускает оптику RiskView и спектр RiskView: новая эра в альтернативном кредитном скоринге

09.02.2021

ATLANTA Решения для управления рисками LexisNexis® сегодня представили LexisNexis® RiskView ™ Optics и RiskView ™ Spectrum, два альтернативных рейтинга кредитоспособности, поддерживаемые всесторонним обзором кредитного риска потребителей, кульминацией которого являются годы инноваций и исследований.

RiskView Optics и RiskView Spectrum — это трехзначные кредитные рейтинги, соответствующие требованиям FCRA, которые обеспечивают более широкий взгляд на кредитоспособность потребителей и позволяют проводить более прогнозирующую оценку для более высокого процента новых кандидатов. RiskView Optics обеспечивает прогнозный кредитный скоринг, который объединяет некредитные жизненные события и данные альтернативных кредитных запросов, в то время как RiskView Spectrum использует эти идеи в сочетании с традиционными кредитными данными Tradeline.

Эти новые инструменты могут значительно повысить доступность финансовых услуг за счет выявления более кредитоспособных потребителей, не имеющих дела.RiskView Optics и RiskView Spectrum могут оценивать более 90% кандидатов, не имеющих традиционного кредитного рейтинга — часто называемого кредитным невидимым — с высокой степенью предсказательной силы. Баллы также позволяют кредиторам и кредиторам выдвигать более конкурентоспособные предложения для потребителей. RiskView Optics и RiskView Spectrum находят больше заявителей, не имеющих отношения к первоклассному и первоклассного качества, чья кредитоспособность часто недооценивается или переоценивается только традиционными кредитными рейтингами, чтобы помочь кредиторам и кредиторам максимизировать процент принятия заявок при одновременном снижении подверженности рискам.

Впервые в индустрии кредитного риска LexisNexis Risk Solutions может объединить три основных принципа потребительского кредитного поведения в единую оценку:

  1. Традиционные данные кредитной линии помогают кредиторам и кредиторам лучше понять кредитоспособность потребителей
  2. Данные альтернативных торговых линий позволяют составить более обширное представление об обязанностях потребительского кредита
  3. Альтернативные данные о кредите, не связанные с коммерческой деятельностью (жизненные события, владение активами, записи об имуществе и др.), Укрепляют понимание стабильности потребительского кредита и платежеспособности

«Многие кредиторы и кредиторы привержены принципам финансовой доступности и хотят помочь потребителям.В условиях растущего конкурентного давления, снижения терпимости к финансовым потерям и усиления нормативной и справедливой проверки кредитования специалистам по кредитным рискам требуется доступ к более полным фотографиям кредитоспособности заявителя, чтобы минимизировать риски и лучше обслуживать своих клиентов », — сказал Анкуш Тевари, вице-президент. оценки кредитного риска в LexisNexis Risk Solutions. «Организациям нужна более широкая видимость рисков, достижимая с помощью альтернативных кредитных данных. Чем больше проницательности, тем больше преимущество.С помощью наших решений RiskView Optics и Spectrum кредиторы могут принимать более обоснованные решения о кредитовании почти для каждого потребителя в США ».

Посетите RiskView Optics и RiskView Spectrum, чтобы получить более подробную информацию о том, как кредиторы и кредиторы могут лучше оценивать потребительский риск. Посетите веб-семинар 2 марта 2021 года в 14:00 по восточному времени, организованный American Banker с аналитиком Aite Group Лесли Пэрриш и старшим директором LexisNexis Risk Solutions по стратегии кредитного риска Кевином Кингом: изучение ландшафта альтернативных данных.

О решениях для управления рисками LexisNexis
Решения для управления рисками LexisNexis используют возможности данных и расширенной аналитики для получения информации, которая помогает предприятиям и государственным учреждениям снижать риски и улучшать решения, приносящие пользу людям во всем мире.Мы предоставляем информационные и технологические решения для широкого круга отраслей, включая страхование, финансовые услуги, здравоохранение и правительство. Штаб-квартира находится в метро Атланта, штат Джорджия, у нас есть офисы по всему миру и мы являемся частью RELX (LSE: REL / NYSE: RELX), глобального поставщика информации и аналитики для профессиональных и бизнес-клиентов. Для получения дополнительной информации посетите www.risk.lexisnexis.com и www.relx.com.

Новая эра альтернативного кредитного скоринга

АТЛАНТА, фев.9, 2021 / PRNewswire / — Сегодня компания LexisNexis® Risk Solutions представила LexisNexis® RiskView ™ Optics и RiskView ™ Spectrum, два альтернативных кредитных рейтинга, поддерживаемых комплексным обзором кредитного риска потребителей, кульминацией которого являются годы инноваций и исследований.

RiskView Optics и RiskView Spectrum — это трехзначные кредитные рейтинги, соответствующие требованиям FCRA, которые обеспечивают более широкий взгляд на кредитоспособность потребителей и позволяют проводить более прогнозирующую оценку для более высокого процента новых кандидатов.RiskView Optics обеспечивает прогнозный кредитный скоринг, который объединяет некредитные жизненные события и данные альтернативных кредитных запросов, в то время как RiskView Spectrum использует эти идеи в сочетании с традиционными кредитными данными Tradeline.

Эти новые инструменты могут значительно повысить доступность финансовых услуг за счет выявления более платежеспособных потребителей, не имеющих дела. RiskView Optics и RiskView Spectrum могут оценивать более 90% кандидатов, не имеющих традиционного кредитного рейтинга — часто называемого кредитным невидимым — с высокой степенью предсказательной силы.Баллы также позволяют кредиторам и кредиторам выдвигать более конкурентоспособные предложения для потребителей. RiskView Optics и RiskView Spectrum находят больше заявителей, не имеющих отношения к первоклассному и первоклассного качества, чья кредитоспособность часто недооценивается или переоценивается только традиционными кредитными рейтингами, чтобы помочь кредиторам и кредиторам максимизировать процент принятия заявок при одновременном снижении подверженности рискам.

Впервые в индустрии кредитного риска LexisNexis Risk Solutions может объединить три основных принципа потребительского кредитного поведения в единую оценку:

  1. Традиционные данные кредитной линии помогают кредиторам и кредиторам лучше понять кредитоспособность потребителей
  2. Данные альтернативных торговых линий позволяют составить более широкое представление об обязанностях по потребительскому кредитованию
  3. Альтернативные данные о кредите, не связанные с коммерческой деятельностью (жизненные события, владение активами, записи об имуществе и др.), Укрепляют понимание стабильности потребительского кредита и платежеспособности

«Многие кредиторы и кредиторы привержены принципам финансовой доступности и хотят помочь потребителям.«В связи с усилением конкурентного давления, снижением терпимости к финансовым потерям и усилением нормативной и справедливой проверки кредитования специалистам по кредитным рискам требуется доступ к более полным фотографиям кредитоспособности заявителя, чтобы минимизировать риски и лучше обслуживать своих клиентов», — сказал Анкуш Тевари, вице-президент. оценки кредитного риска в LexisNexis Risk Solutions ». Организациям нужна более широкая видимость рисков, достижимая с помощью альтернативных кредитных данных. Чем больше проницательности, тем больше преимущество.С помощью наших решений RiskView Optics и Spectrum кредиторы могут принимать более обоснованные решения о кредитовании почти для каждого потребителя в США «.

Посетите RiskView Optics и RiskView Spectrum, чтобы получить более подробную информацию о том, как кредиторы и кредиторы могут лучше оценивать потребительский риск. Посетите веб-семинар 2 марта 2021 года в 14:00 по восточному времени, организованный American Banker с аналитиком Aite Group Лесли Пэрриш и старшим директором LexisNexis Risk Solutions по стратегии кредитного риска Кевином Кингом: изучение ландшафта альтернативных данных.

О решениях для управления рисками LexisNexis
Решения для управления рисками LexisNexis® используют возможности данных и расширенной аналитики для получения информации, которая помогает предприятиям и государственным учреждениям снижать риски и улучшать решения, приносящие пользу людям во всем мире.Мы предоставляем информационные и технологические решения для широкого круга отраслей, включая страхование, финансовые услуги, здравоохранение и правительство. Штаб-квартира находится в метро Атланта, штат Джорджия, у нас есть офисы по всему миру и мы являемся частью RELX (LSE: REL / NYSE: RELX), глобального поставщика аналитических инструментов на основе информации и инструментов принятия решений для профессиональных и бизнес-клиентов.

Author:

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *